Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

A = -^ -.+ Q-^ e ----- - ( 95 ) е 1 еУ е ^ е "1 где ° e “ b e l 2 } J e v e - - J — ) , b e - - c o s i ( | t g ^ ^ ) . (9 6 ) Тогда из соотношений (7 3 ), ( 78 ) , (93 ) и ( 95 ) получим /32/: ф “ ■ <97) Jl 1 ,/ M;-t / b e v e t3//2 \ . , , -g .V )• <9а> где d = 2 b e Ф-е / ( 99) при t g U- » СО / S>e , d = 2 ^ ( / ( l + t ) , ( 99 ) при Lr 4 СОв / S) . О Из анализа полученных выше формул следует, что при обратном рассеянии радиоволн в направлении, перпендикулярном или почти перпендикулярном магнит­ ному полю, значительный вклад в рассеяние даст электронная составляющая спектра, т.е. второе слагаемое в ( 98 ) . Спектр рассеяния имеет характерную лоренцеву форму с очень большой ам­ плитудой центра ф ( О ) и незначительным доплеровским расширением частоты на уровне половинной интенсивности д оо як ■ (10°) Полное сечение рассеяния равно Е » г * r Q N ( Т Ь г ) 2 , (10.1) т.е. вдвое меньше сечения рассеяния радиоволн в изотропной изотермической плазме (ср. с 88 ) и больше его при "t > 2. Отметим, что результат (10.1) справедлив для условий, в которых " е е ’ w b i » V i • Сужение ионной компоненты и увеличение мощности сигнала на частоте зондирования при рассеянии в направлениях, почти перпендикулярных магнитному полю, имеет простое физическое объяснение /6/. Поскольку в рассматриваемом случае длина радиоволн А значительно больше гирорадиуса электрона R e , то их смещение в направлении, ортогональном магнитному полю, незаметно. Поэтому доплеровский сдвиг частоты мал и рассеянное излучение концентриру­ ется вблизи частоты зондирования. Далее, под воздействием кулоновского взаи­ модействия замедляется движение ионов, поэтому доплеровские сдвиги малы еще и по этой причине. Так как положения электронов скоррелированы магнит­ ным полем, то одновременно с сужением спектра происходит увеличение его амплитуды. 32