Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

части спектра у. >> 1 , и поэтому А■ ■■■» О, т.е. ионы не играют заметной роли. При рассеянии излучения с C[/D e<< 1 у спектра появляется основная особенность, заключающаяся в том, что ширина его центральной части опреде­ ляется в большей степени тепловой скоростью (температурой) ионов, несмотря На то, что рассеяние происходит на электронах. По порядку величины полушири­ на спектра будет равна /22/ Д Эта особенность объясняется проявлением коллективных свойств плазмы. Рас­ сеяние на частотах, близких к частоте падающей волны, происходит от дебаев— ских облаков электронов, экранирующих положительные ионы. Эффекты экраниро­ вания частиц сказываются на диэлектрической проницаемости плазмы, и интен­ сивность рассеяния возрастает в той области спектра, где IА I мал, как, например, на частотах естественных резонансных колебаний в плазме. В рассматриваемом случае изотропной плазмы ( 8 3 ) условия резонанса имеют вид: -t Urn A-L = 1 , U m A e = q 2 D | . ( 84 ) Используя известные асимптотические разложения для интеграла вероятностей от комплексного аргумента w ( у ) /23/, для мнимой части коэффициента А у. получим следующее выражение: D m А у, — 2у"2 С 1+ 2 у 2 + 4 ’у4 ]■ <8 5 ) Подставляя его в ( 8 4 ) , находим, что максимумы в спектре рассеяния появляют­ ся на частоте ионно—звуковых колебаний / Т 3Т; W = ы зв - ± — — ----- ( 86 ) и на частоте со = ± д е\/ 1+ З Я 2 D | ' «■ ± 9-е , ( 87 ) где V- =V— 7 =— — плазменная частота электронов. п е Полное сечение рассеяния оценим посредством контурного интегрирования (83 ) в верхней половине комплексной плоскости U) при использовании свойств устойчивости плазмы, для которой продольная диэлектрическая прони­ цаемость не содержит полюсов в верхней полуплоскости. Контур интегрирования идет вдоль вещественной оси, обходя сверху полюс в точке W = О, и за­ мыкается бесконечно удаленной полуокружностью. Учитывая, что коэффициенты А ^ при СО—- стремятся к нулю, а при W -—— О они равны - L , после интегрирования по контуру в комплекс­ ной плоскости СО получим v ~ у - 4 N Ь [ ( 1 + t ) ’ ( 8 8 ) где Z2^ - полное сечение рассеяния для ионной компоненты спектра. Электронная компонента полного сечения рассеяния имеет вид: £ е ~ Я 2 + 1 ) £ i ; <8 9 ) и при рассеянии радиоволн с cj,D е < < 1 ею можно пренебречь. 27