Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Таким образом, выше были получены выражения для всех величин, опреде­ ляющих спектр статистических флуктуаций плотности электронов с усиленным внешним электрическим полем. Найденные выражения являются наиболее общи­ ми из имеющихся в литературе и доведены до вида, удобного для анализа и вы­ числений. 1. 3. Влияние геофизических факторов на спектр радиоволн, некогерентно рассеянных ионосферой С помощью формул, полученных в предыдущих разделах, рассмотрим харак­ тер воздействия некоторых параметров ионосферы на спектр рассеянного сигна­ ла. Для удобства введем следующие обозначения: А ___[ q 2 d 2 а - С = ^ у/ A r _ I q, U г Л г , T-r-j- V - (7.1) и подставим их в выражение для спектра флуктуаций плотности электронов (4 1 ). В результате будем иметь /Ю/ < s „ | > (72) с Я т е ф , с г * * г - I , ( 73 ) __ п ^ \1 2Тс г л со^ j — ТТ |^ r " i ^ F W ^ г " ( 74) - A . 3 m ( ( u> + i -0 ) X [ f o C P ) ] } + i 4 ^ K r ] ; = wCi+- ^ ) C n _ l ) ; (75) А = - Ц 2 d| + Е n r t r А г , ( 7 6 ) Пг = - ^ р — относительная концентрация частиц сорта Г , К - средняя концентрация заряженных частиц одного знака, t r = Тg / Т г , Те - темпера­ тура фоновых электронов. В приведенных формулах ( 7 3 ) и ( 76 ) г - номер сорта частиц. Будем считать, что в плазме существует несколько сортов элект­ ронов, различающихся, например, по энергии, с номерами с£ и несколько сор­ тов ионов с номерами jib . Как видно из ( 7 3 ) , нормированный спектр рассе­ яния ф можно разделить на две части, для которых соответственно V = и Т = р . Первую из них называют "электронной составляющей", а вторую — — "ионной составляющей' спектра рассеяния /18/. Оценим вклад этих составля­ ющих в формирование спектра рассеянного сигнала для широкого округа задач. Спектр рассеяния в незамагниченной бесстолкновительной плазме. При об­ ратном рассеянии радиоволн вдоль направления геомагнитного поля ( 1> = О0) в пренебрежении эффектами столкновений частиц и внешнего электрического по­ ля ( 'З г = О, U г = О) выражения ( 7 4 ) и (7 5 ) примут вид: А г - \/т? yur Су ) - I i ( 7 7 ) 25