Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

т у е х р [ . j g ■ ( б з ) Re иг обозначает действительную часть величины иг Для ионов ( Л.) выражение ( 63 ) принимает вид: * Л ° ^ 2J Ст Л Е _—■Ь■*■»1--------- - Re Гw ( z Kcos l>)|. (64) Я ТоСр, к , 1 =-«~ [2^ +Ц 1 - К ) С 0 в] I К J При низких частотах соударений ( ^ < < ( а ) в ) ( 64 ) перейдет в ^ 3« (аJR°I1"12»”3>]■ («»> В противоположном случае высоких частот столкновений ^ to в получаем следующее выражение: коС = R e [ ^ ( Z° COS 0 ) ] • ( 6 6 ) Для ионосферных электронов ( < < 1 ) вместо (6 3 ) будем иметь V ^ С ^ ° ) } - ( 6 7 ) С помощью формул ( 4 2 ) , (5 2 ), (5 8 ), ( 6 7 ) для электронов и (5 .1 ), ( 57 ) , ( 6 6 ) для ионов при высоких частотах соударений выражения (5 3 ) и ( 62 ) можно представить следующим образом: С°С= l y ^ J p 2 { * е [ ( ц - ^ ) я м ] - to 1ЧМ12) ; (68) Л 4 j r q , 2 D2 l 4 * Л ) Из формул (3 9 ), (4 1 ) и (6 8 ) следует, что коэффициенты и связаны между собой соотношением: СоС - Т~~~, — 3m А^ . ( 6 9 ) Л 2 ] с ( ш - с ^ и ) Л к ' Соотношение ( 6 9 ) устанавливает связь между флуктуациями силы, действую­ щей на квазиравновесную систему, и диссипативными свойствами самой систе­ мы, характеризуемыми проводимостью. Полученное соотношение отличается от известного в литературе для плазмы без внешнего электрического поля мно­ жителем и) / (с и - q, U ) . При низких частотах столкновений ионов аналогичные соотношения спра­ ведливы между соответствующими членами разложений, описывающих эти ха­ рактеристики, т.е. ( Coc)k. = r ^ w - ^ C T + kJCg) u m ^ A o c ) k . (7Q ) Выполнив интегрирование по времени, получаем: 24