Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

где К в Следуя общим правилам теории флуктуаций /9, .17/, найдем корреляцион­ ную функцию случайных сил. Для малых отклонений функций распределения за­ ряженных частиц плазмы от их равновесных значений скорость изменения эн­ тропии S системы, описываемой уравнением (.19 ), определяется выражением: + (во ) — постоянная Больцмана. Выберем в качестве обобщенной термодинамической скорости величину Х сС + ^ f o ) + y . Для того, чтобы уравнение (6 0 ) имело вид: ^=_^ХоСХсС ’ в качестве обобщенной термодинамической силы должны взять * о С = К В f -I / f 0 Представим X ^ в виде: *оС =~ J d P' Г C7»F' ) Х ( Р ' ) + У(5Г' Р» ' Ь) . <6г> >•«(р.р')- ~1Ч¥-Г){0 (р)-£&Ц1ЫЕ>) в L J° N0 J кинетические коэффициенты. Согласно общей теории флуктуаций они и определяют корреляционную функцию случайных сил /9/: < р Л) У°Ч г / р ', V ) >= 2КВ г ( р ' , ^ ' ) § ( ? - Отсюда находим спектральное распределение случайных сил: « Ч ' Чр ) УС(СР/) > Яг00 » 2КВГ ( р , р '). Зная его, можно по формуле ( 5 9 ) найти величину С °г . Коэффициент С представим в виде суммы: где 2Vе 2 оС = ~ q f — [мо “ 23т J\ uj + i l ) 2 [ ^ ( P ) ] j + ( о о Ч >?2 ) к г ] - -- ■2 т °с 5____ I Я М I * ' оС J 2]Г' ) q,J* т>г 1 л 1 ( 62 ) в которой 3 m jx j обозначает мнимую часть величины X ; к оС = ^ ( J c l t 1 f о СР ) e x p Ц- i t O t , - V-fc, - i ^ R ( 0 .р", t ^ ] . О После интегрирования по Р будем иметь: КоС = * ^ Ш dt d t l d t * ехР 2- ^ t 1+ q ° о ^ С■t,-fc , t 2) = i z 0T - $ (Tr) +ia ( xBt + - <?)- - s i nCxBt 1 + ( Jj Bt 2 - f ) ] ; r = t - t 1 23 где