Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Здесь, как и прежде, угловые скобки обозначают операцию статистического усреднения, звездочка означает операцию комплексного сопряжения. Используя (4 0 ), находим спектр флуктуаций плотности заряженных частиц плазмы сорта сС /Ю/ <5rV 4 , r C r |S°£ r _ I T ^ I ’ (41) где - , T 5 W ’ ° d = Xl X j < Yl Yj >я , W ' Таким образом, для получения в явном виде спектра флуктуаций плотнос­ ти электронов необходимо вычислить величины А°, , и С[_ М . Проводимость плазмы. Начнем с расчета величины произведения кТ0^ Используя определение М ** , произведем замену переменных р — Р по фор­ мулам, которые являются обратными_^соотношениями (2 2 ). Учитывая, что якоби­ ан перехода от переменной р к Р ( р , t ) равен единице, а также R ( 0 , p 4 F ) , t ) = ; - ^ e x p [ l ^ R ( 0 , p , t ) ] = - i 3 £ e x p [ l q : R ( 0 , p , t ) ] , выполним в выражении, определяющем М интегрирование по частям. В ре­ зультате для величины М находим следующее выражение: "77 ^ Г : , Ьд +19 где ( 42 ) ^ С^о (J? ) ] = J d t d P f Q ( р ) exp [ - 'J t + ic o t - 1с|Д (0 ,Р , - t )] . В используемой системе координат с осью Z , направленной вдоль внешнего магнитного поля Т?0 , и осью X , расположенной в плоскости векторов С}_ и В0 , произведение cj^R (0 ,р 1;)будет равно: q ; R ( 0 , p , - t ) = ... t + + ^ ( Р х - m U x ) sinu>B t + (Pу - m U y) (1- cos со Bt)] , где 4 Z = 4-cos ^ j Яо . = Я ^ 1 ^ u ~ УголЛме:жДУ Я и д о ­ выполняя интегрирование по J5" , в выражении для £ Q f Q ( р ) ] с учетом ( 24 ) , будем иметь: А _ 00 £ L ' f ( P ) ] = ^ N 0 ^ d t exp [ - >71 + ' C ^ ( t , t 1) 3 , ( 43 ) где ( t , t . , ) = i z o~t 1 - $ ( ' t 1) + l a [ s i n ( i oBt + - У ) - si n ( W g t - Г ) ] ; 2 ^ ^ 1) = }A ( 1 _ COs ^ В ^ 1) + » 19