Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

^ (Ч” ) _ ё ^ ( 1 - яМи( ^ Г ^ ------— • (35) Напряженность самосогласованного электрического поля определяется сис­ темой уравнений Максвелла: Й Г С я . ш ) - - ^ E * j 4 Л __ (36 ) где: R ( Cj,, оо ) — тензор с компонентами : R ij (Я >w ) = ( * Ч “ 6 l j ) + 5 ij > i^c^c/co — показатель преломления; Cj^= I |; %= Я/Я — единичный вектор вдоль cj, . ___ Решив уравнения ( 3 3 ) в ( 3 6 ) относительно Е СО 'j и подставив найденное значение в ( 3 5 ) , получим: <э т > - " Ч к Л kL ! S Lj + ( T - ' f V j Ч-j >Y& - -1 — где Л ^ L ( Я,» ^ ) обозначили компоненты тензора, обратного тензору Индекс Т так же, как и индекс оС , обозначает определенный сорт частиц плазмы. При малых значениях СО , которые характерны для исследований ионосфе­ ры методом некогерентного рассеяния радиоволн, выражение ( 37 ) существенно упрощается. Действительно, если r>» I (область низких^частот), то в систе­ ме координат с осью х , расположенной в плоскости ( В 0 ), компоненты тензора Л~^ ( я , ы ) будут равны /15/ Л lj ( Л r^>) =)^ L » (38) где A = X ^ E ^ j X : - продольная диэлектрическая проницаемость столкнови- тельной плазмы: А = 1 + Е i А . = Аж± <* и (.1 - ^ е т ) ’ А £ = X : СГ*: : X ; . LJ J ( 39 ) Подставив (3 8 ) в ( 37 ) , выражение для флуктуаций плотности частиц плазмы можно записать таким образом: $ п , ( я , UJ) = Г1 - Е { 8 - - А * Ч 7 - Д У 1 г ч ■ е ш г v * г А Ч 1 - я м ) Из определения пространственно-временной корреляционной функции как среднего значения произведения флуктуаций одной или нескольких величин в различных точках пространства и в различные моменты времени вытекает со­ отношение /9/: * 5 п <£ С^1 » S n {b ( я > ш) > ш = ( 2 Г ) 4 8 ( я - Я 1) ^ ( ^ - ^ 1) < « ^ 5 п ? > ^ 00 . (4 0 ) 18