Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

В приближении низких частот столкновений выражение для коэффициента Г) перейдет в = ^ o ( a J-)» (30 ) и функция распределения заряженных частиц плазмы ( 2 9 ) примет известный вид, полученный для ионосферных ионов в работе /14/. Флуктуации плотности. Перейдем к расчету спектра статистических флукту­ аций плотности электронов. Вычисление проведем обычным способом на основе решения линеаризованного кинетического уравнения (1 9 ) для функции распреде­ ления Р методом характеристических кривых /Ю/. Тогда, интегрируя (.19) по траектории ( 2 2 ) в фазовом пространстве, получим f l ( r , p , t ) = j d t 1 h у ( R , P , t 1 ) e x p - ' J ( -t - - t , ) . (3.1) C O где h y C r , p , t ) = - F _ 9 ^ f o + g f e | r L + y0t. Соотношение ( 3 1 ) написано с учетом принципа причинности, что нашло от­ ражение в выборе области интегрирования по времени: при t —— о® среда не была возмущена. После преобразования Фурье по времени и по координатам решение кинети­ ческого уравнения примет вид: (Я> Р > 00) = j ' c l t h у ( , (л)) e x p [ - ' J t + Loot + i q R (0 ,p , t ) ] , (32 ) где CO — частота; q, - волновой вектор, R ( 0 , p , t ) = R - r . При этом учтено, что якобиан перехода от F к равен единице, Tje. d r =. df?. Плотность флуктуационного тока в плазме &j определяется выражени- ем: С учетом ( 32 ) получаем: ^ ^ ___ ___ ( 4 ' W ) = 6' ( 4 > W ) E ( 4 > w ) + e w ^ n C q , ( q , u l + y ^ u ) , ( 33 ) A где использованы обозначения: cr (cj,, CO) - тензор парциальной проводимости, компоненты которого определяются выражением: rr* оС e Z J г т, п i j - ~ m ^.Р i. j 3 ' , ( 3 4 ) j J d t dp- f ( д ,p , t ) exp [ - ' I t + i w t + i.^ R (0 ,p , t ) ] ; R - [ ( 1 , Pj n 9 f o _____ ; J * J mw J gp. + mco^ g - Jp - J 3( P | t ) ' “‘«•“5-idbr. Y w ) = - JL t [ p • y ( ^ p , to) ] . Используя уравнение непрерывности Sn “ em и подставляя в него ( 3 3 ) , имеем