Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

< 3 o( t ) = ^t + ах cos ( c oBt - y ) - a y S i n ( ooBt - ч>) ; n - uoj. (Px-m Ux) . UoxCpH-mUy ) . • a a --------- Tot f U - U 1 + U o z e z , oz - ^ j^z + ^ oi Uo_l = I Uj_- U pjXI; Uj_H = UOJ_\/Cj * t Y d ? (2 5 ) V - угол между Ц Q и осью X . Коэффициент Г ооС можно вычислить с помощью разложения по модифици­ рованным функциям Бесселя I n ( jj ) ; ОО exp [ jjcosy ] = п ^ оо I n ( JJ) схр I n Y. После интегрирования по времени Т выражение для Г0о^ можно записать в виде: Vo d - e x p [ - U ^ H ] £ I ( а х ) I ( а ц ) ^ 1), (" 1) ехР ^П п + к )^ ] L К,ПЯ“ оо пЧ х ' п У [ 1 - Ц п + К) <JOB/0 ] ( 26 ) В приближении низких частот столкновений ( ^ выражение для коэффициента Г0о£ перейдет в г „ ^ ■■ г с г р [- u f „ ] В р( - , ) * 1 г К ^ ■11 г ^ '° а> , ( 2 7 ) к=о V1 + о ко ) здесь ко ■—символ Кронекера. В другом предельном случае высоких частот столкновений » Ц>в ) коэффициент ГО0^ примет вид _ 2 Г оаС = exp L- UiH - Ox-cos У - а у sin У ] , (2 8 ) и выражение ( 24 ) Переходит в распределение максвелловского вида (16^. Далее, если в модельном интеграле столкновений в качестве параметра U р взять параметр Ux (т,е. U QJ_= О ), то распределение частиц плазмы по по­ перечным скоростям также принимает максвелловский характер: В цилиндрической системе координат р i , Ф , р z x - m U x = р 1 с о э Ф ; p y - m U y = p j _ s i n 4 > выражение для усредненной функции распределения сводится к f 0 ( J ) . J L o jj----- ехр Г_ t l * ."<2и%+1&-тЦ2г ) * 1 ( 2 j ^ r r ^ j 3 / 2 { 2 т Т ^ J ( 29 ) где Г Т ( п ' e* P Ln (JC+ » - v Q _ 00 _ , схрип П, . = Е I n(a, ) -=------ 7 ------------------ = п=-оо---------- С 1 - U1 U>B/>) Ц = 2 Е (-1 ) nI (д. ) -Ecosn <■Ф- ч ) - п - у 6- sin п ( » - у ) .J2_________ ^ С1 + # п 0 ] [ 1 + п 2 ) 2 3 , a 1 = V а 2 + а 2у = P x U OX// T oCj5 . 16