Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

U oLz = e E o z / m' ) продольная скорость направленного движения частиц плазмы. Отметим, что с точностью до членов первого порядка по величине отноше­ ния скорости продольного дрейфа частицы к ее тепловой скорости справедливо выражение: (1 f ot(5 ( P - n r V U p - m U ^ ) • (2 1 ) Таким образом, смысл сделанного преобразования заключается в том, что­ бы записать кинетические уравнения в форме, не отличающейся от случая, ког­ да продольного электрического поля нет. Усредненная функция распределения. Для определения возмущенной функции распределения необходимо сначала найти решение уравнения (1 8 ), т.е. конкре­ тизировать вид функции f D . Решение уравнения (1 8 ) можно найти, используя метод характеристических кривых, который называют также методом интегриро­ вания по невозмущенным траекториям /13/. Согласно X-18) невозмущенная Траектория частицы в постоянных электрическом и магнитном полях описывает­ ся уравнениями: d F _ Р . dp _ р dt " V ’ dt eLo' Решив уравнения, находим связь между значениями координат и импульса заря­ женной частицы в момент времени t и t ^, то есть связь Г и р с R и Р : /Ч R ( r , p , t - t 1') = r - u x ( t - 1 1 ) - ( t - t , ) ( p - m u x) ^22 ) P (p,t-t Д = mUj_+ H ( t - t 1 )(p-m Ux), ^ о С ^ ) = ^ H ( t ) ; (23 ) о ^ ,^4 ( °OS W o t -sin ooRt 0 Vstn coBt oos 0 - 0 1 В переменных R , P , X 1 кинетическое уравнение (1 8 ) можно пере- писать в виде: где _ d t Интегрирование этого уравнения по t дает f 0 ( r , p , t j = 'I J dt , f dp { P, t , ) exp - ^ -oo Дальнейшие вычисления проведем в декартовой системе координат с осью Z , направленной вдоль магнитного поля 15 о • Для удобства вычислений введем вместо "t ^ новую переменную интегрирования Т* = t - - 1 1 . Плазму мы будем считать однородной, поэтому усредненная функция распределения не будет за­ висеть от координат и выражение для нее примет вид: ■folp ) = f r f p ( p - m U ) Г0 , (24) где о r od = > [ exp - U i H ] J d t exp [ - <J0 ( r ) ] ; 15