Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Нетрудно показать, что законы сохранения импульса и энергии выполняют­ ся при условии: = m j>,Na'Jpa<. При этом, по существу, нет соотно­ шений, определяющих частоту столкновений ^ ^ ; она может быть определе­ на из точного интеграла столкновений Больцмана после конкретизации характе­ ра взаимодействия или экспериментально. Предложенный выше набор параметров N^,11^ и „ , входящих в модельный интеграл столкновений не является единственным. Имеются и дру­ гие представления функции f ^ а ■ Например, функцию f ^ ^ можно взять в форме, определяемой выражением (.16), но с заменой макроскопической скорос­ ти Uр на Функцию распределения "Р^ и локальную плотность частиц можно представить в виде: f oC = ^ooL +^ i o t ’> = Noc* -t-SrioC , (.17) где f 1 ^ и S' n^ - отклонения функции распределения и плотности частиц плазмы, возникающие вследствие действия в плазме случайных .сил от соответ­ ствующих равновесных значений { 0е£ и N0o^ • Для упрощения записи мы будем опускать индекс о С в тех случаях, ког­ да это не приводит к затруднениям. Подставив (.17) в (1 4 ) и отделив величи­ ны нулевого и первого порядка малости, получим два линеаризованных кинети­ ческих уравнения для определения возмущенной функции распределения: L f 0 = С 0 = - [ f Q " f a l p ] '> (1 8 ) L f , + F J U f D = C 1 + у * [ f , - | ^ f 0 ] + , (.19) где J d p f * , -0 = При написании уравнения ( 19 ) мы пренебрегли возмущением температуры за­ ряженных частиц ( S T ^ = О ), t j s . считали, что справедлива изотермическая модель простой плазмы. Для большинства ионосферных применений кинетические уравнения (1 8 ), (.19) можно упростить, если учесть, что направленная скорость заряжен­ ной частицы в продольном (относительно геомагнитного поля) электрическом поле Е o z значительно меньше ее хаотической скорости /1.1/. Это достигает­ ся исключением члена с полем Е о л в выражении для ^ с изменением соответствующим образом интегралов столкновений /.12/. Величины FQ , C Q и С 1 в приближенных кинетических уравнениях примут вид: F0 = c O g C ^ - m U , ) . S z ] ; T<*jb = - V [ f , - | D- ( 1 + - Ef ^ 2- ) f o ] , Ci здесь *o e U с гирочастота с учетом знака заряда сорта сС ; ( с / В о ) [ Ё 0л.- e z ] направленная скорость дрейфа в скрещенных электромагнитных полях без учета соударений частиц плазмы; EQJ_ - поперечная компонента напряженно­ сти электрического поля; e z - единичный вектор вдоль оси Z (в направ­ лении геомагнитного поля); 14