Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Ps = K ( t , 0 ) = - ^ i ^ - x J d R F 2 (r T L) F ? ( n s ) Интеграл = ^ ^ R F о ( ^J.) F ^ ("^ g ) представляет собой эффективный рассеивающий объем, a p N СR_q_, Cj,, 0 ) - эффективное сечение рассеяния для плазмы с параметрами в точке R 0, Среди остальных факторов, влияющих на мощность рассеянного сигнала, отме­ тим влияние поляризационного множителя. Как показано в работе /7/, максимального значения, равного единице, по­ ляризационный множитель может достигать в двух случаях: либо при рассеянии линейно поляризованных волн, либо при обратном рассеянии волн с круговой по­ ляризацией. При рассеянии эллиптически поляризованных волн T q < 1. Можно еще отметить, что при круговой поляризаций первичного поля независимо от геометрических характеристик установки т а » 0 .5 , поэтому такие волны час­ то используются при проведении измерений на установках с вынесенными при­ емниками. Для отношения сигнал/шум, с учетом того, что мощность шумов равна P n = T n a F , где Т - эффективная шумовая температура приемника в эне­ ргетических единицах, д Р - ширина полосы пропускания приемника, находим Ps Р,. гц га &о&1 т\е Я ~ Pn 4к о Tn AF|-F; - R o l V 0 - R 0 l 2 ^ + |Я I* Dg)(1 +Te /Ti + l'3;iz Dgj. Рис..120. Зависимости от высоты максимальных и минимальных по сектору сканирования значений Л ^^^ и ^ 180 ° - Qg г а 169