Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

следование удобнее проводить для пространственно-временного спектра флукту­ аций электронной плотности to » связанного с p ^ ( R , c ^ , t ) с по­ мощью обратного преобразования Фурье: f Snl > ц, to ехР“ '•w t • (13 ) 1.2. Пространственно-временной спектр флуктуаций плотности электронов Кинетические уравнения. Расчет флуктуаций плотности электронов можно произвести с помощью кинетического уравнения для функции распределения за­ ряженных частиц плазмы (F , р , t ) , введя в правую часть уравнения случайную силу /9, Ю/ V . (14) где L — широко известный по уравнениям Больцмана кинетический оператор: l . i J » Л , at mcdа? г^оар ’ Т * (Foc0 ) — электромагнитная сила, действующая на частицу со стороны самосогласованных (внешних) электрического Е ( Е0 ) и магнитного В ( В0) полей: 'оС Символ С ^ определяет изменение f ^ вследствие столкновений. Осталь­ ные обозначения таковы: - заряд и масса частиц плазмы сорта оС (электронов или ионов); р = m ^d r/d t — импульс; г - координаты частицы. Считаем, что случайная сила у'* вызывает флуктуации. Решение уравнения (1 4 ) представляет сложную задачу, которая сущест­ венно упрощается при замене точного интеграла столкновений приближен­ ным (называемым также модельным столкновительным членом кинетического уравнения). Такой приближенный интеграл столкновений должен правильно учитывать основные черты процесса соударений. Поэтому при конструировании модельных интегралов столкновений исходят из выполнения при упругом ударе частиц плазмы известных законов сохранения (числа частиц, импульса и энер­ гии) /8/. Перечисленными свойствами в слабоионизованной плазме обладает модельный интеграл столкновений Батнагара—Гросса—Крука (интеграл БГК): СсС = ~ ^оСр ( ' (1 5 ) Здесь - некоторая постоянная величина, имеющая смысл эффективной частоты столкновений частиц сорта сС с частицами сорта р ; £^ . — функ­ ция распределения, к которой релаксирует функция f ^ > Следуя /8/, в качестве функции выберем функцию локального рас­ пределения максвелловскйго вида: ^ f N сС_______ Г ( m°cu е>)2-| ^ Г т Л ТЛ р ')Ь' 2 2 rn0CT<^'Jb ] ’ (16) где U т _ m oC ~Tfb -t- m . _ m<* Г * 3 njl ^ ' 13