Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

На рис. .114 представлены расчетная и экспериментальная диаграммы на­ правленности модуля решетки при отклонении луча примерно на 7 5 ° от норма­ ли. Уровень "О дБ" шкалы калибровки соответствует расчетному уровню макси­ мума главного лепестка модуля при условии линейного (некоммутационного) фазового фронта, соответствующего прохождению Солнцем максимума луча в 2.1 ОО московского летнего времени. Смещение луча от расчетного направле­ ния при ступенчатом распределении фазы с довольно большой для такого коли­ чества элементов решетки ошибки квантования является неизбежным. Как сле­ дует из (2 .17 ), с ростом количества элементов погрешность установки луча уменьшается в обратно пропорциональной зависимости. Измеренная по Солнцу ширина диаграммы направленности одного элемен­ та составила, как и ожидалось, примерно 30° на уровне половинной мощности. Измерения эффективной площади апертуры модуля (1/64 всей эффектив­ ной площади решетки) производились примерно по той же методике, которая бы­ ла описана в разделе 3. .1 для УКВ-антенны ЕИСКАТ. Различие в основном обусловлено измерением общего параметра сразу для нескольких антенн, а так­ же дистанционной подачей эталонного шумового сигнала на входы усилителей через направленные ответвители. Полученные результаты оказались выше, чем ожидалось, что обусловлено, вероятно, постоянным присутствием Солнца на не­ босводе во время наблюдения радиозвезды: излучение его попадало на вход системы через боковые лепестки. Зона видимости приемной станции. Зависимость угла рассеяния от высоты. Перейдем к определению геометрических характеристик двухпозиционного комп­ лекса HP, состоящего из передающей станции в Тромсё и приемной станции на Кольском п-ове. Найдем сначала размеры той области ионосферы, в пределах которой мож­ но проводить измерения. Эта область определяется пересечением секторов ска­ нирования приемной и передающей антенн. Для нахождения секторов сканирова­ ния введем следующие обозначения (рис..115): А 0,?0- широта и долгота точки наблюдения; Ь0- высота точки наблюдения над землей; - широта и долгота РЛС; о С- азимут луча антенны; $ - угол между направлением на зенит и лучом антенны; ? - расстояние от РЛС до точки наблюдения; R0= 637.1.16 км - радиус сферической Земли; t - угол между направлени­ ем на РЛС и на точку наблюдения из центра Земли. Подстрочные индексы у переменных А , 'f , и т.д. будут указывать на то, что рассматриваемая величина относится к передающей антенне в Тром­ сё ( А т , YT , оСт , . . . ), либо к приемной антенне в Верхнетуломском ( A v , Y y t c C y , . . . ) . Из рис.1.15 видно, что справедливы следующие соотношения: г = J^R2 sin 2t + ( R 0 + h о - R о cost ) 2] ’/ 2 ; г - С R2 cos2£ + 2R0 h0 + h f ) l/2- R0 cos 8”; sin fr - R ° * hQ— s i n t ; . * (2.18) . , r sin о *3 R + r c o s S' Кроме того, воспользуемся известными формулами сферической геомет­ рии: c o s t = sin А ■ sin А 0 + cos A- cos А 0 c o s C 'f- Т о ) i sinoC = c o s A 0 - s in ( - Y + Yo ) / s i n t ; sin A 0 *» c o s t - s in A -f- s'lnt'COsA- cos<>(. (2 1 9 ) 165