Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

о Рис.2. Геометрия рассеяния в случае двухпозиционных измерений. где RQ - координаты центра рассеивающего объема, cf = K0 (iTs o -n^ 0) - вектор рассеяния в центре объема, (рис.2). Действительно, для того, чтобы антенна находилась во Фраунгоферовой зоне объема с размерами L , необходимо выполнение условия 1~?0 1~ R o I > > k 0 L^ . Однако размер L зависит от ширины диаграммы на­ правленности антенны л 0 и пропорционален дальности l r 0 1 - R 0 l; L = д 0 I г - Ё? I . Поэтому i f _ R _ 1 4 — 1 о,1 Л о ‘ - J 0,1 к0 (д 0) 2 ’ —.1 —2 откуда, подставляя типичные значения к 0— 1 м ' , д 0 « Ю рад, находим, что l r 01 - R 0 I < <Ю км. Ясно, что при исследованиях ионосферы это условие не выполняется. Тем не менее можно получить достаточно простые выражения для авто­ корреляционной функции рассеянного сигнала, которые формально будут совпа­ дать с формулами, полученными во фраунгоферовом приближении. Их вывод ос­ новывается на том, что радиус корреляции флуктуаций 5 пе в плазме — дебаевский радиус - много меньше всех остальных характерных размеров. Итак, найдем автокорреляционную функцию процесса ( 9 ) . к ( t , г ) = < z ( t - ) z * ( t + -£-) > = I j i г 2 ГГ d F 'd F " d 9 сЫ"х я ( n s ) f f ( P T | ) h £ _ г ' l7. - F 11? - r 0 I I f . - T 11 7 о I 2 ^ ^ 2 ' n 1 n " * r •>' b ' \ / \" b \ . * I ? ' - F i l s x ^ o,i ^ 0 ,1 a с ) a ( ^ с ) e ( f i 'V q ) x ( \o) x 8 ne ( r " S> ~■--1-1) > exp i k d ( b ' - b " ) . Приступим к упрощению ( l O ) . Прежде всего, в стационарной среде 10