Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

точником. Считая рассеяние слабым, заменим в правой части уравнения поле I f на падающее поле Ь?о< Соответственно, ток рассеяния можно определить с помощью соотношения 3 ( г , Ъ ) = £ cr' ( s \,)^5'3^=0 ^ s i ^ 0 ’ Тогда для рассеянного поля будем иметь уравнение: ro t rot Es + Es + c r (< S >) Es = - 3 • ( 2 ) В наиболее общем виде результат действия оператора сг на поле Е можно представить как ^ ^ 5 sl = o j l d t 'd r /a ' ( r , r , /t , t /l < SL > ) E ( r , V ) . Значит, при <Sj>/0 выражение для тока J можно написать в следующем виде: ^ иСг, t ) = J Jdt'dr'L С i о* (?,F,#t ,t ' < 8t>) ] arsi (?,' t')E0(r/t'). 0 i a<sL> Для стационарной среды первый множитель в подынтегральном выражении, как функция времени, зависит лишь от t - t , и формула для тока является сверткой по времени двух функций. Учитывая, что преобразование Фурье от свертки двух функций равно произведению преобразований, получим: = \dr ' [ Е -Л —- С?, г", < S: >) х 1 J 0< S^> W1 ’ 1 Ss^ (?', t ' ) Е0 ( г /t ' ) exp i co,t, где = Г d t U ("г, t ' ) exp i ooj t — временной спектр тока рас­ сеяния. 1 J Воспользуемся выражением для проводимости "холодной" незамагничен- ной плазмы /8/: Г - = L -e " Ne- Т mco1 Л где I — единичный диагональный тензор, е - заряд электрона, m - масса электрона, N e - средняя плотность электронов, о--. ^ ^ - пространственно-временной спектр тензора проводимости, связанный ’с соотношением: со, = С ? - г ' )o-Wi ( г,г,'< S L >) exp - l k (г-г') . В таком приближении, хорошо описывающем распространение высокочастотного поля в ионосфере, роль параметра <S^> играет Ме , а 5 S^_ соот­ ветствуют 5п е — флуктуации электронной плотности. Таким образом, ток рассеяния будет определяться лишь флуктуациями плотности: (г) = 1 ге - ~ - \ dt'afn'eCF.t') E 0 (F,t') exploit', (з) J е 2 где Г е = —c g — классический радиус электрона. Связав ток рассеяния с параметрами среды, решение уравнения (3 ) будем ис­ кать, используя преобразования Фурье по времени: « t ( F s ) ( ’ - ^ 1 ) ( Ё 5 ) ы, - ^ Зц ( 4 ) 7