Некогерентное рассеяние радиоволн в высокоширотной ионосфере / А. Л. Суни [и др.] ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1989. – 182с.

Рис.1. Геометрия рассеяния. Будем использовать абсолютную систему СГС (систему Гаусса). Считаем, что электрическое поле E f ( r , t ) в флуктуирующей среде удовлетворяет одно­ родному волновому уравнению: r o t r o t £ + + f t = 0 - ( 1) A Проводимость О* характеризует свойства рассеивающего объема и зависит от электродинамических параметров, описывающих среду: А Л o ' = О" ( S i ) , I = 0,1 ... , где в символическом виде 8^_ обозначены параметры среды, например: 30 - плотность, S|_- скорость и т.д. Принимая во внимание, что в среде существуют флуктуации, можно пред­ ставить каждый из параметров в виде суммы среднего значения < > и отклонения от среднего Ss : *1 = < 8 I > + 5 s t - соответственно - Ь = <г ( < S-t > + ST8 •_) . Использу^ малость флуктуаций, произведем разложение в ряд Тейлора вы­ ражения для СГ . Ограничиваясь членами первого порядка, получим >= о* (< s . > ) + £ JL о* ( s L)| &Sl = 0 SSL L ds (_ Следовательно, уравнение ( ! ) для поля в среде можно представить в следую­ щем виде: r o t rot Е + Ё + ^ ~ «У ( < S L>) = ! i )J SSi. o Sst E - Выражение, стоящее в правой части уравнения, отражает результат взаимодей­ ствия поля с неоднородностями среды, т.е. является некоторым фиктивным ис— 6