Морфология и физика полярных сияний / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 117 с.

х- меридиональная(поперекполосыневозмущенногопродольноготока) ко­ ордината(полосасчитаетоявытянутойвдолькоординатыу). Привыводе (I) предполагалось, чтовозмущенияпотенциалавмагнитосфереи ионосферемалыидлинаволныосцилляцийпотенциаловсравнимаоларморовоким радиусомгорячихионоввплоскостиэкватора, спроектированномнаионооферные выооты. Впоследнемслучаенарушаетсядрейфовыйхарактердвиженияионовв электрическомполеввозмущениедавленияопределяетсяизсоотношения/3/: p ' - - e n 0 u m , где пе- невозмущенноезначениештотнооти. Поэтомувусловияхмагнитоотатическогоравновеоия, когда j„ / j„ =р /р0 , j,'= - ]°еит/т 1 гЕслих=И, где L - характернаяширинаполооыневозмущенного продольноготокаи u i= е,(?)ит,тоуравнение (I) приметвид: J L $ W r effm ' ) U i - 0 ., ( 2 ) гда r eff = I» еЬг/ £ ЕрТА. тах^(*)- 1 . Уравнение (2) подобноуправненкюШредингерадляпотенциальнойямыглубиной ref| , имеющейпространственноераспределение Число -ровнейвяме, т.е. числообразующихсядугопределяетсявеличинойГе^ ислабозавиоитотвида / 2 / рассматривалсяслучай, когда £Ц)= = си“ 2 ( 5 )(ямаТеллера). Наблюдаемое вэксперименте распределениечастоимеет видступеныш, поэтомупредотавляетинтересслучайf ( ?) = I при 15 е£ 0 , 1 ], {(%) * Опри \< 0, | > I. Еоливозмущенияпотенциалавнеполооыравнынулю, торешение ( 2 ) имеетвид: U i = U° sin.( Г О , где r eff = m “ Еслипоследнееравенствоневыполняетсястрогоприданном Гец дляопределен* ногош, товозникаетрасслоение, направленноеподнебольшимугломкисходной полооепродольноготока. Чиолополос, накотороеразбиваетсяисходнаяполоса продольноготока, вытекающегоивионосфер», определяется, такимобразом, плотиоотьюпродольноготока, ширинойполооы, ионосфернойпроводимоотью, температуройионосферныхионовипараметром с. Б.А.Тверской/ 2 / исходил ивпредположенияомаковелловокомвидефункциираспределенияэлектроновмаг­ нитосферыоконцентрацией п воблаотивершинысиловойлинииитемпературой Теипредположенияобуокоренииэтихэлектроноврасположеннымдостаточновы­ сокоотповерхностиЗемлипродольнымпадениемпотенциала. Вэтомслучае /4,6/ U - J . [ i +* t V i - и т ) / т е ] , ( 3 ) где j # = еп т е1/г/ ( * к w e)1/2 » m e- массаэлектрона. В/ 6 / показано, чтохорошеесогласиерезультатовряданаблвденийсформулой (3) обусловленоминимальным, приданномпродольномтоке, энерговыделениемв ионосфере. Однаконарядусэнерговыделениемвионосфере, вызывающимсвечение ввидеоднородныхдугполярногосияния, необходимоучитыватьтакжеэнерговы­ делениевмагнитосфере, котороеприводиткгенерацииколебанийиволнирас­ 60

RkJQdWJsaXNoZXIy MTUzNzYz