Моделирование физико-химических процессов в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1986.

гдедлязаполненияконусапотерьдостаточнаотклонениянаоченьмалый угол. Напромежуточныхималыхвысотахрассеяниемможнопренебречь. Тогдафункция распределенияздесьстановитсяфункциейдвухинтеграловдвижения: полной энергии £ имагнитногомомента и. Вданнойсиловойтрубкепродольныйпоток ¥ц являетсясуммой (направленного) потокавнижнююполусферу ипотокав верхнююполусферуР2> Считаядляпростоты, чтообратноерассеяниенаионо сферномуровнеотсутствует, получим, чтопоток ?2 полностьюсформированмаг нитнымотражением. Существенно, чтоувеличениепотока ?1 приналичиипродоль ногополяЕ„ невызываетстольсильногоувёличенияобратногопотока ?2 . Деловтом, чтоприадиабатическомдвижении, сохраняющем£ и л , ускоряющее продольноеполеприводит, помимоизменениякинетическойэнергиичастицы, еще красширениюконуса потерь, что иозначаетувеличениеотносительнойдоли высыпающихсяэлектроноввпотоке , т.е. увеличение ?„ = Пустьзаданафункцияраспределенияэлектроновfe(e,j«), тогдаконцент рацияихвданнойточке, характеризуемойзначениеммагнитногополяВ, зада етсяинтегралом / 2 /: пе(В) » В , f (E,^)dedA і ~S— ~ --- — J - V(B)j T7S' ( I ) где v(B) - -ey(B). Областьинтегрированияв (I) определяетсяположениемточекотражениячастиц сразными £ и^Д.Дляпростотыположимf(evu)~ $(е_еое). Тогдаинтегрирова ниев (I) легковыполняется, иполучаем: ne(B) . 2V п 0 (в) - гѵ приВ4 В, приВ5гI , ( 2 ) ( 2 ') где ѵ - нормировочнаяконстанта; Ди Вопределяютсяпутемрешениясистемыуравнений: >В + Ѵ(в) - £ JL ш -(дѵ /д в) (3) В' Условиеквазинейтральноститребуетравенстваэлектроннойконцентрации (2), (2') иконцентрацииионов Дляусловийплазменногослояможносчитать ионынамногоболееэнергичными, чемэлектроны. Еслиионынастолькогорячие, что e| 4 <jp|« (а <f - полнаяразностьпотенциаловнасиловойлинии), то пА(в) независитотполя<f, аопределяетсялишьанизотропиейионнойфункции распределения. Вэтомслучаерешениеуравненияквазинейтральностиимеетвид: ѵ(в) (х г +№)г гдез£(в) п^в) (4) К Ѵ(В0) f o - V ( B 0 )-^ B 0 В,0- поленаэкваторе, nQ - п(В0). Задачаподдаетсяполномуанализуивболееобщемслучае, когдавлияниеполя Е„ наионноераспределениеучитывается, нодляионовсчитаетсяf 1 ~3(e-6oi). Введенныйсоотношениями (3) параметр > связансвеличинойнаправлен ного (высыпающегося) потокаэлектронов. Этотпотокравен: Ч/fgded Л в (в-Ѵ-^В ) 1 31