Моделирование физико-химических процессов в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1986.

Потенциалплазмопаузыудобноопределятьвособойточке, гдевыполняется условие ѵФ=0. Такомураспределениюпотенциалавпроекциинауровеньионо сферысоответствуетдвухпетлеваясистемаэквипотенциалей, симметричныхотно сительнолинии чТ/2+Aq. Уравнение (2) дляк=2 решаетсяметодомНьютона, вка чествеисходногоприближенияиспользуетсяквадратноеуравнение, имеющееосо бенностивтех жеточках, чтоиуравнение (2). Прик=-І/2 уравнение (2) преобразуетсявуравнениеокружности. Концентрацииосновныхнейтральныхсоставляющих0, 02 , н2 , температура тпрассчитываютсяпомодели m s i s /3/ вточкахтраекторийдрейфаплазмыс координатами if, Я длязаданных fr, Кр, Fj0>?. Уравнениянепрерывностидля ионов 0 + , Н* вдиффузионномприближенииидляионовМ* вфотохимическомре шаютсячисленнодлянаборатраекторийдрейфавинтервалевысот 100-1000 км влагранжевыхпеременных S , г. Времядрейфапотраекториит= дА/я , где q - угловаяскоростьдрейфа, определяетсяизвыражения: гдесо- угловаяскоростьвращенияЗемли. Вкачественижнегограничногоусловиядляионов0+ навысоте100 кмисполь зуетсяусловиефотохимическогоравновесия, наверхнейграницеконцентрация ионовводородапропорциональнаотношению (L/Lo )-4*5 , где l - текущийпара метр, lq соответствуетположениюплазмопаузывутреннемсекторе. Уравнения тепловогобалансавзадаченерешались, принято, чтоте«= « 2 ТП- Расчетзначенийфункцииионизацииучитываеткаксолнечноеультрафиоле товоеизлучение, такиионизациюпотокомэлектронов, имеющихэнергию 0 . 5 - 10 кэВ. Скоростьионообразованиякомпонентысортаь потоковвысыпающихся электроновопределяется: где пь - концентрациянейтральнойкомпоненты; Э'Ьк- сечениестолкновенийэлектроновданнойэнергииснейтральнымича стицамисортаъ. Потоквысыпающихсяэлектроновменяетсясвысотой: гдеЕ = 0.5 кэВ; Е_ = 3 кэВ. г и Примоделированииполярнойионосферыважнымявляетсязаданиезоныдиф фузныхвторженийэлектронов, вызывающихионизациюнейтральнойкомпоненты. Какпоказалистатистическиеисследования, проведенныеподаннымспутников ISIS- 1 , ISIS-2, DMSP/P2 /4,5/, низкоширотнаяграницаобластидиффузных вторженийэлектроноввпроекциинаплоскостьдипольногоэкваторасовпадает свнутреннейграницейплазменногослоячастицнулевыхэнергий, рассчитанной помодели/I/ приЛ0=23° при низкоймагнитнойактивностии j\Q- -45° при Кр=5. Какизвестно, вечернийвыступплазмопаузыповорачиваетсяотносительно линииутро-вечерподобнымобразомвтечениеI чпослеизмененияуровнямаг нитнойактивностииостаетсявновомположенийоколо20 ч / 6 /. Отмечается поворотосисимметриииэквивалентныхтоковыхсистемвзимнейполярной шапке/7/. Намирассматриваетсястационарноераспределениенизкоэнергичнойплазмы вполярнойионосфере, дрейфующейпоэквипотенциалям, заданнымуравнением ( 3 ) (4) Ф(Е,ь) = ф~ (В)-ехрГ- 2Zerb k (E)*nb (h)*Hn (h) , L b,k D * (5) Фоо(В) - 1.1103(E-Er )-exp(ll®£), E > Kr , (6) 26