Моделирование физико-химических процессов в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1986. – 134 с.

где V 0 » 2 CsyY- 1 '/j- - скоростьдлинныхАГВ. Такимобразом, закондисперсиидлинныхАГВблизокклинейному, поэтому приучетенелинейныхслагаемыхможнобылобыожидатьрешенийтипауединенной волны. Однакоиз (5) следует, чтоамплитудаволнырастетсвысотой, как exp(z/2H), т.е. нелинейныеэффектысвысотойпроявляютсясильнее, аэнергия волныотвысотынезависит. Поэтомуполучитьуединеннуюволнуслокализован­ нойэнергиейдлясвободнораспространяющихсяАГВнепредставляетсявозможным. Ситуацияизменяется, еслиучестьзависимостьтемпературыишкалывысот Нотвысоты. Вэтомслучаепоявляютсязахваченныемоды, энергиякоторых локализованавобласти, гдетемпературабыстроизменяется (т.е. навысотеот 200 до300 км) /2, 6 /. Следуя/2/, представиматмосферуввидедвухслоевсразличнымишкалами высотHj иН 2 ирезкойграницеймеждуними (такоеприближениевполнеспра­ ведливодляволн, длинакоторыхпревышаетразмерыобласти, гдеНсильноме­ няется). ИндексI относитсякнижнемуслою, 2 - кверхнему, системукоординат расположимтак, что z-о соответствуетграницемеждуслоями. Используягранич­ ныеусловиянепрерывностифазы, давления, вертикальнойсоставляющейскорости ипредставляярешение р/р0 */?о V«VQexp( lkx-i«t+J€z ), (8) из (І)-(З) легкополучитьдисперсионноесоотношение ВреальнонаблюдающемсяслучаеH j « Н 2 выражения (9), (10) упрощаются: гдеh = Hj/H 2 «■I. Заметим, чтовэтомпределезакондисперсиилинейный. Результатычисленных расчетовдляреальнойатмосферысплавнымизменениемвысотпоказывают, что фазоваяскоростьтакихволнубываетсростомволновоговектора (этотэффект заметен, еслидлинаволнысравнимасразмерамиобласти, гдеизменяетсяшкала высотыН)/ 6 /, т.е. появляетсяотрицательнаядисперсия. Следуетотметить, что амплитудатакойзахваченнойволныприz < о растетсвысотойбыстрее, апри z > о медленнее, чемсвободной (12) и (13), поэтомуихэнергиялокализована: около60# энергииволнысодержитсявобласти 0 < z < 100 км/2/. Такимобра­ зом, решаявэтойобластинелинейныеуравнения, можнополучитьприближенное решениетипауединеннойволны. ДляанализанелинейныхуравненийудобновместоскоростиV ввести % - величинусмещениямалогообъемагазаотносительноположенияравновесия: эе-Г 1^ 2 “ 2 -kxCs 1 ---- *--- --- в -- --- (9) ( 10 ) (II) ( 12 ) (13) 115

RkJQdWJsaXNoZXIy MTUzNzYz