Моделирование физических процессов в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 148 с.

Значения температур в момент t = в мин при Е х = 100 м В /м существенно разли­ чаются (кривые 9 на рис. 1 и 2 ). Сравнивая приведенные на рис.2 профили температур T j и Т е с со о тве тст­ вующими результатами работы / 1 / легко заметить одно различие. Приведенные в работе / 1 / значения температур Т е в момент t = в мин при Е х = 100 м В /м в ин­ тервале высот примерно от 150 до 250 км стали меньше, чем значения в начальный момент. Результаты настоящей работы (кривые з и 9 на ри с.2) такой особенностью не обладают. Отмеченная особенность результатов работы / 1 /, по—видимому, связана с тем , что значения концентрации заряженных частиц были постоянными во време­ ни. Действительно, как видно из рис.2 (кривые 1 и 7 ), концентрация заряженных частиц в момент t = 6 мин при Е х = ЮО мВ /м изменилась в большую сторону по сравнению с начальными значениями как раз в упомянутом выше интервале вы— Р езультаты , аналогичные приведенным на рис.1 и 2, были получены для четы­ рех случаев, когда в уравнении ( 3 ) учитывались только члены и Q b (02) и Q b (N2); Q t (0), 0 э (С). На рисунках з и 4 приведены профили Т е в момент t = 6 мин для случаев Е х = іо м В /м и Е х = 10О м В /м , соответственно. Сравнивая результаты , представ­ ленные на рисунках з и 4 , с соответствующими результатами работы / 1 /, обнаружи­ ваем, что положение кривых относительно друг друга одинаково, э т о значит, что относительный вклад каждого из механизмов охлаждения тепловых ^іектронов в про, цесс формирования профиля Т е в полярной ионосфере в работе / V был найден пра­ вильно, несмотря на то , что профиль концентрации заряженных частиц считался не­ изменным во времени. Однако абсолютные значения температур Т е , полученные в работе / 1 / и в настоящей работе, различаются. Т а к , в работе / V профили Т е, по­ лученные при учете всех членов Q, и профили Т & полученные при учете только членов (^(С^) и различались самое большее на 120 ° К при Е * = 10 м В /м и на 950 к при Е х = 100 м В /м . Как видно из рис .3 и 4 , соответствующие профили, полученные в настоящей работе (кривые 1 и 2 ) , различаются на значительно боль­ шие величины. Тем не менее вывод работы / 1 / о том , что как при н и зк и х,та к и при высоких температурах в ионосфере основным механизмом охлаждения тепловых электронов является передача тепла на колебательное возбуждение нейтральных молекул и N 2 подтвердился результатами настоящей работы. Как видно из относительного расположения кривых 5 на рис.3 и 4 , механизм охлаждения тепловых электронов за счет электронного возбуждения атомов О игра­ ет большую роль при более высоких температурах Т е . 80