Моделирование физических процессов в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 148 с.

настоящей работе результатов с результатами работы / V позволит выявить влия­ ние изменений во времени высотного профиля электронной концентрации N на эволюцию и вид высотных профилей температур ионов и электронов. Приводимые ниже результаты получены решением системы уравнений (1)—(3) при задании изменения во времени направленной к экватору меридиональной сос­ тавляющей внешнего электрического поля E x(t) следующим образом. В течение одной минуты поле линейно возрастает до некоторой максимальной величины Е х и в дальнейшем о стается неизменным и равным этой величине. Значение Е х в приво­ димых ниже расчетах выбиралось равным Ю и 100 м В /м . Как и в работе / V , мы приводим высотные профили в момент t = 6 мин, так как они в полной мере ил­ люстрируют "возмущенное” состояние ионосферы после "включения” электрического поля. Отметим, что в качестве начальных профилей N e , T j и Т е берем решения уравнений (1)—(3) в стационарном случае при Е х = О. Были проведены расчеты по отысканию численных решений системы уравнений (іУ - ! 3 ) как без учета в уравнении ( 3 ) всех членов 0 , описывающих охлажсение теп ­ ловых электронов, так и с учетом в отдельности каждого из членов Q, описываю­ щих один из рассматриваемых механизмов охлаждения тепловых электронов, а т а к ­ же расчеты с учетом сразу всех рассматриваемых членов Q, описывающих охлаж­ дение тепловых электронов. Таки е расчеты были проведены для отыскания началь­ ных профилей (стационарный случай при Е х = 0), а также для отыскания нестацио­ нарных решений как при Е х = 10 м В /м , так и при Е х = 100 м В /м . На рисунке 1 приведены результаты , соответствующие случаю, когда в уравне­ нии ( 3 ) опущены еср. члены Q, описывающие охлаждение тепловых электронов. Срав­ нивая приведенные на рис. 1 профили температур T j и Т 0 с соответствующими ре­ зультатами работы / V , находим, что они схожи. Имеется, однако, и различие, за ­ ключающееся в том , что начальный профиль Т е и профиль Т е в момент t = 6 мин х при Е = Ю м В /м из работы / V являются немонотонными по высоте, вблизи высо­ ты 200 км на этих профилях имеются максимумы. Соответствующие профили, полу­ ченные в настоящей работе (кривые з и 6 на р и с. 1 ), монотонны по высоте и не име­ ют максимумов вблизи 200 км. эти различия, по—видимому, связаны с тем , что сравниваемые профили Т е вычислялись при неодинаковых профилях концентрации з а ­ ряженных частиц Ne. В работе / V профиль Ne был неизменен во времени и зад а­ вался в виде чепменовской функции, в настоящей же работе профиль Ne находится как решение уравнения неразрывности (1). Кроме то го , в расчетах взята несколько измененная нейтральная модель. На рисунке 2 приведены результаты , соответствующие случаю, когда в уравне­ нии ( 3 ) учитываются все члены Q ,описывающие охлаждение тепловых электронов. 78