Моделирование физических процессов в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 148 с.

Ри с. 11. Схематическое представление типичных распределений конвективных движений плазмы (а ) и направления электрического поля конвекции (б ) для северно­ го полушария в системе координат инвариантная широта — местное магнитное время / 4 5 / . Жирные линии в околополуночные часы обозначают разрыв Харанга. Условия умеренно возмущенные и возмущенные. Крупномасштабное электрическое поле дей ствует на ионы и электроны в присут­ ствии геомагнитного поля и вызывает в верхней ионосфере дрейф ионизации в направ­ лении, ортогональном как электрическому, так и геомагнитному полю. Т ака я конфи­ гурация электрического поля, как показанная на рис., 11 , вместе с почти вертикаль­ ным геомагнитным полем определяет следующий характер движения заряженных час­ тиц. В полярной шапке, где электрическое поле направлено с утра на вечер, ионы должны двигаться в антисолнечном направлении. В вечернем секторе аврорального овала, где электрическое поле направлено к северному полюсу, плазма будет дрей­ фовать на запад, а в утреннем секторе — на восток, так как здесь электрическое поле направлено на юг. Таким образом, в полярной шапке электрическое попе вызы­ вает дрейф плазмы в том же направлении, что и градиенты давления атмосферы, со­ здаваемые нагревом атмосферы Солнцем,-в антисолнечном направлении. В областях вечернего и утреннего вихрей конвекции движение плазмы направлено противополож­ но тому, которое должно было бы быть и з -з а градиентов атмосферного давления. Второй физической причиной движений в полярной ионосфере и термосфере явля­ ется нагрев их электрическим полем и заряженными частицами, вторгающимися в атмосферу высоких широт. Области наибольшего нагрева совпадают с локализацией ионосферных токов (максимум джоулева нагрева приходится на область западной эпектроструи в утренне—послепопуночном секторе) и областями вторжения заряжен—