Моделирование физических процессов в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 148 с.

0,5 iO Р и с . 4 . Зависимость величины средней энергии альбедо—электронов Е / Е от начальной энергии электронного пучка Е 0 при Ѳ 0 = qO тервале (0 .9 Е о — Е 0 ) к общей величине NQ. Полученная зависимость, приведенная на рис.в (нижняя кривая для 0 Q= о ), свидетельствует о перманентном уменьшении KjOT 0.29 при Е 0 = 0.1 к эВ до о. 18 при Е 0 = 1 к эВ . Однако следует о тм ети ть, что введенный параметр Каотражает не только эффективность кратных рассеяний, но опосредованно вкупе с ним характеризует и относительную эффективность упруго—не. упругих взаимодействий. На рисунке 7 построены гистограммы питч—угловых распределений обратно рассеянных электронов для E Q = 0.^—1 к эВ при ®0 = q ° д л я перпендикулярного па­ дения угловое распределение носит диффузный характер во всем диапазоне начальных энергий Е 0 , которое может быть аппроксимировано функциями вида 2 c o s Ѳ s i п Ѳ или 3 cos 2 Ѳ s i n © . Примеры аппроксимации приведены на рис .7 для Е 0= 0.1 кэВ ( 1 )и 1 кэВ (2), соответственно. Данный характер углового распределения указывает на то, что альбедо—электроны отражаются поглотителями, претерпев достаточно бйльшое число столкновений и "забыв" свое первоначальное направление. Средний питч—угол обратно рассеянных электронов со ставляет 135 0 , зависимость которого от Е 0 приведена на рис .8 (Для Ѳ 0 = о0 ). Увеличение начальных питч—углов Ѳ 0 приводит к росту альбедо—потока во всем диапазоне начальных энергий Е 0 , что является непосредственным следствием двух 120