Моделирование физических процессов в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 148 с.

танным в данной работе альбедо—потокам в диапазоне 0 . 6 —1 кэВ и альбедо—потокам для энергий 5 з к эВ работы /Q/. Интересно о тм ети ть, что экспериментальные данные в области энергии > з кэВ могут дать удовлетворительное согласие с данными ра­ боты / 5 / (линия 1 ) лишь в случае интерполирования к значению равному 7 . 4 , что и было сделано авторами работы / 5 / . Характер зависимости альбедо—потока от начальной энергии электронного пуч­ ка, а именно уменьшение Na ПРИ изменении Е 0 от 1 до о.б к эВ , сменяющееся рос­ том Nq при последующем уменьшении Е 0 до о .1 к э В , является непосредственным о т­ ражением особенностей элементарных (однократных) актов как упругого, та к и неуп— ругого рассеяний. С уменьшением начальной энергии на величину обратно рассеян­ ных ^іектронов начинают влиять два конкурирующих между собой фактора. Первый из них — увеличение вероятности упругого рассеяния на большие углы — стремится увеличить число альбедо—электронов, в то время как второй _ рост относительных потерь энергии в результате однократного неупругого рассеяния — увеличивает ве­ роятность застревания электронов в поглотителе и тем самым препятствует увели­ чению альбедо—потока. Следовательно, наблюдавшееся уменьшение NQ в области 1- 0.6 кэВ в рамках нашей модели является следствием превалирующего влияния второ­ го фактора. Последующий рост NQ при уменьшении E Q до 0.1 к эВ является отраже­ нием резкого увеличения эффективности формирования NQ з а счет роста вероятнос­ ти однократных упругих рассеяний на больные углы . Область наиболее благоприятных условий для застревания альбедо—электронов, характеризующаяся наличием миниму­ ма в зависимости Na (E Q), не менее отчетливо проявляется также и в характере з а ­ висимости как относительного потока энергии F Q/ ^ 0 ' так и относит ельной величины средней энергии обратно рассеянной частицы Е д/ Е 0 - Как можно видеть на рис.з (крестики) и рис. 4 , для кривых, описывающих поведение F q / E q и Е а/ Е 0 , характерно наличие минимума в той же области энергий Е что и для NQ . Исследование особенностей энергетических спектров альбедо—электронов пока­ зы вает, что характер эволюции последних по мере уменьшения начальной энергии вторгающихся электронов Е 0 соответствует росту удельного вклада кратных рассея­ ний в интегральный альбедо—поток. На ри с. 5 , где для примера приведены ги сто гр ам ­ мы энергетических спектров обратно рассеянных электронов для начальных энергий Е 0 = 0.1—1 к эВ при Ѳ 0 = о0 , можно видеть постепенную изотропизацию энергетичес­ кого распределения по мере увеличения Е При этом перераспределение энергети­ ческого спектра происходит за счет уменьшения удельного вклада т е х альбедо— электронов, которые имеют энергию в диапазоне ( 0 . 9 E Q—E Q). Для количественной оценки вклада кратного рассеяния электронов в интегральный альбедо—поток введем параметр Ка ( Е 0), который определим как отношение числа альбедо—электронов в ин— 119