Моделирование физических процессов в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 148 с.

вался переходами в состояние дискретного спектра (15 триплетных состояний конфи­ гурации I s 2 ? S 2 2рЗ ( S)hlc ПІ = 3 s - 8 s ; 3p— 6 p; 3d—7d, два метастабильных co c— t / л ? 2 тояния D и S) и непрерывного спектра (ионизация в 4S 3 ~ Р и ~D состоя­ ния). Для взаимодействия с молекулярным кислородом рассматривались запрещенные переходы в a ^ g - , Ь 1 £ д и А 3 состояния и разрешенные переходы с макси­ мумами в спектрах поглощения, центрированными на 8 4 и 9,9 эВ . В случаях иони­ зации 0 9 рассматривались Х^П и b f 2 о- состояния Рассеяние на мо- ^ 6 U U + пекулярном азоте описывалось четырьмя запрещенными переходами в А ^ 2 а я1(-| и С^Пи состояния и двумя разрешенными переходами с максимумами в сп ект­ рах поглощения, центрированных на 12.85 и 14,0 эВ. Ионизация определялась пе— + +■ ¥ '■входами в Х ^ Г А -П у В 2 £ ц ^2Пд и С 2 ѴЦ состояния. Кроме того , в о т— о дельных блоках программы, таких как определение длины свободного пробега или сорта рассеивающего га з а , использовались полные сечения ионизации, для которых имеются более надежные экспериментальные данные, чем д л я парциальных сечений. Упрощенная схема основных термов О, 0 2 и N j приведена на рис.2. Расчеты проводились для ^іектронных пучков с начальными параметрами E Q и Р 0 , лежащими в интервалах 0.1—1 кэВ и о—7 5 °, соответственно. Траектории модели­ ровались на ЭВМ М -40-30 в количестве 600П, что обеспечило статистическую по­ грешность в расчетах интегральных характеристик ^ 10 % и спектрапьных ^ 20 % при доверительней вероятности 0 . 9 5 . Характеристики альбедо—потоков. Т а к как в нашей модели среды за вершину поглотителя (атмосферы) принималась высота над поверхностью Земли h-j = 10 ОО км, где и было помещено начало декартовой системы координат с осью z, направленной к центру Земпи, то за альбедо—электроны были приняты те частицы, которые в ре­ зультате столкновений покидали пределы атмосферы (h > юоо км), т .е . когда коор­ дината г становилась меньше нуля. Рассмотрим поведение потока альбедо—электронов Nq и соответствующего по­ тока энергии F Q , вымываемого им из атмосферы, как функцию начальных парамет­ ров первичного пучка электронов Е о ,0 0, На рис.з построена зависимость Nq и нор­ мированной к начальной энергии пучка величины F Q/ Е 0 07 Е 0 для Ѳ 0 = о0 . Верти­ кальные линии соответствую т величине статистической погрешности приведенных ре­ зультатов. Пунктирными линиями 1 и 2 построены NQ( E 0 ) для Е 0^ з к эВ , рассчитан­ ные в работах / 5 ,6 / , соответственно. Для сравненин построенных на р и с .з теорети­ ческих оценок величины альбедо—потоков с данными лабораторных измерений обрат­ но рассеянных электронов полубесконечными поглотителями воспользуемся результа­ тами работ / 1 4 ,1 5 / ,в которых обобщены результаты целого ряда экспериментов. По­ скольку измерения в этих работах проводились для сред с атомными номерами s 13 , 116