Моделирование физических процессов в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1979. – 148 с.

в случае, начавшемся 5 февраля 1965 г ., относятся к инвариантным широтам к ъ 70°, было сделано допущение, что спектр протонов, высыпающихся над г . Мурманском ( Л. = 64.3°) имеет ту же форму. Энергия геомагнитного обрезания, которая являет­ ся функцией широты, полагалась равной ю МэВ. Это значительно ниже то го , что дают теоретические оценки / 15 / и прямые измерения / іб / . Дело в том , что экспе­ риментально установлен факт значительного уменьшения энергии геомагнитного об­ резания во время магнитных бурь / 17 / , а в событии, начавшемся 5 февраля 1965 г ., исследовался момент времени 0 7 .3 0 UT 7 февраля, последовавший за бурей с внезап­ ным началом, которое наблюдалось 6 февраля в 14.14 U T . Для анализа двух других событий ППШ, начавшихся 25 января и 2 сентября 1971 г ., были использованы данные по спектрам спутника Имр—5 /1 8 /. Несмотря на то , что спутник имел сильно вытянутую орбиту, нам представляется возможным ис­ пользование его данных, та к как в некоторые моменты своего движения спутник на­ ходился в непосредственной близости от Земли. В частности, в марте 1 970 г . перигей спутника составлял 250 км /19/. Данные измерений спутника, которые использова­ лись нами, представляют собой значения дифференциальных потоков протонов, сред­ ние за 24 ч в случае 25 января 1071 г . и средние за 3б ч — 2 сентября 1971 г . На рисунке 1 представлены высотные профили скорости ионизации для тр ех ис­ следованных событий ППШ. В случаях 1 и з профили подобны по форме, хотя значе­ ния скорости ионизации отличаются примерно на 2 порядка. Подобие формы профилей объясняется тем , что спектры в первом и третьем случаях имели одинаковый показа­ тель степени — 2. Профиль 2 отличен по форме от двух других; показатель степени соответствующего дифференциального спектра — 2 . 7 . Профиль электронной плотности восстанавливался по данным измерения погло­ щения космического шума на частотах 9 , 13 , 25 и 40 МГц на от .Лопарской. Для это ­ го использовалась сравнительно простая методика /2 0 /. Для заданных моделей рас­ пределения электронной плотности с высотой рассчитывался показатель частотной з а ­ висимости. Из сопоставления вычисленной частотной зависимости с эксперименталь­ ной выбирался тип модели, наилучшим образом описывающей экспериментальные дан­ ные, и параметры моделирующего профиля. На рис.2 представлены з профиля элект­ ронной плотности для моментов; 7. II 1965 г . 07.30 UT ( 1 )f 26-1 1971 г . 0 2 .3 0 UT ( 2 ) и 2.1Х 1971 г . 09.11 U T ( 3 ). В интервале применимости риометрического метода, а имен­ но в интервале высот, где частота соударений электронов с нейтралами сравнима с рабочими частотами риометров, 40—60 км, распределение электронной концентрации по высоте в исследованных случаях описывается экспонентой вида Z - Z g н 102