Мизун Ю. Г. Распространение радиоволн в высоких широтах / Мизун Ю. Г. – Москва : Радио и связь, 1986. – 144 с.

Через излучаемую мощность Р Е 0 (г) выразится отно­ шением Е 0 (г) = m V P t r , где Р — в киловаттах; Е 0 (г) — в милливаттах на метр. Если передатчик и приемник расположены на земной поверхности, / г 0 = [ ц 1) = 1. В противном случае эти функции можно рассчитать. Фазовые скорости V нормальных волн (мод) вдоль зем­ ной поверхности и их коэффициенты затухания а т связа­ ны с собственным числом vm отношениями: Т / т = скхт/ Р е\ т, gc т = 1 т\ т/а . Обычно коэффициент затухания измеряется в децибелах на тысячу километров а т [дБ/1000 км] l,3 6 3 /mv m (здесь R ev m и / mv m— действительная и мнимая части чис­ ла vm). Приращение аргумента функции ослабления отдельной моды при изменении расстояния на 1000 км характеризует­ ся параметром р т : Р т [рад/1000 км] » 2,095 • 10-2/ (1 — V т/с), здесь f — частота в герцах. Фаза поля в волноводном канале отличается от таковой в случае плоской поверхности с бесконечной проводимо­ стью. Это отличие определяет аргумент функции ослабле­ ния и называется дополнительной фазой: Фдоп (г) = arg Е (г) ~ к г = arg W (г). В случае одномодового распространения волны фаза поля линейно изменяется с расстоянием:' Фдоп (г) — Фдоп = arg Хт + Рт- Основная трудность при расчете СДВ полей состоит в вычислении собственных чисел vm, которые находятся из характеристического трансцендентного уравнения. Они мо­ гут быть определены только при условии задания характе­ ристик среды распространения — ионосферы и подстилаю­ щей поверхности. Основными характеристиками ионосфе­ ры, которые необходимы для решения этой задачи, явл я ­ ются высотные профили электронной концентрации и час- 80