Мизун Ю. Г. Распространение радиоволн в высоких широтах / Мизун Ю. Г. – Москва : Радио и связь, 1986. – 144 с.

вызывается в высоких широтах потоками заряженных час­ тиц. В высоких широтах условия освещенности ионосферы могут быть почти неизменными в течение длительного вре­ мени в периоды полярного дня и полярной ночи. Поэтому разные изменения в нижней ионосфере, связанные с вос­ ходом и заходом Солнца, отсутствуют. Но, с другой стороны, в переходные периоды между полярным днем и полярной ночью благодаря специфике во взаимном положении Солн­ ца и наклона земной оси даже на коротких радиотрассах условия освещенности изменяются значительно сильнее, чем в средних широтах. Это скажется на распространении СДВ в полярных районах. Методом нормальных волн получены следующие форму­ лы, позволяющие рассчитать характеристики волны в точ­ ке приема. Вертикальная компонента электрического поля Е (г) на удалении г от излучателя Е (г) = Е 0 ( r )W (г). Здесь Е о (г) — поле над плоскостью земной поверхностью с бесконечной проводимостью; W (г) — функция затуха­ ния сферического канала (волновода) ионосфера—земная поверхность: w (г) = ( Q / V sin Q £Ят /<-т) f W ) exp [t (vm— /са)<?]. Здесь Q — расстояние между излучателем и приемником в угловой мере; Q = л/й; а — радиус Земли; Хт — коэф­ фициенты возбуждения нормальных волн; /гт> и — вы­ сотные множители, которые описывают изменение поля при подъеме приемника или передатчика над поверхностью Земли; v m — собственные числа задачи, которые опреде­ ляют фазовую скорость и коэффициент затухания для раз­ личных нормальных волн; к — ale — волновое число в вакууме; а — частота; с — скорость света в вакууме. Если источником волн является вертикальный электри­ ческий диполь, то вертикальная компонента электрическо­ го поля над поверхностью с бесконечно большой прово­ димостью Е 0 ( г) = (i(d\i0hq!2nr) exp (t/cr). Здесь / — минимальный ток в антенне; Лд — действующая высота антенны; р 0 = 4л/10_7 Гн/м — магнитная прони­ цаемость вакуума.