Мизун Ю. Г. Распространение радиоволн в высоких широтах / Мизун Ю. Г. – Москва : Радио и связь, 1986. – 144 с.

где L — характеризует радиус корреляции вдоль оси г, т. е. вдоль силовой линии. В этом случае поперечник рассеяния о' — От sin- х exp 8 л 2 (Г/Я )2 cos 2 (0/2) {LIT) exp X X [— 8 л 2/ Г (L 2 — Г ) sin 2 ( 0 / 2 ) cos 2 (ф + 0 / 2 )]. Здесь г|; — угол между волновым вектором падающей волны и плоскостью, нормальной к оси г. Легко видеть, что выра­ жение в квадратных скобках и есть значение поперечника рассеяния для случая изотропных неоднородностей. Есте­ ственно, что при L = Т случай анизотропных неоднород­ ностей переходит в случай изотропных. При сильной ани­ зотропии, т. е. при L I T > 1, эффективный поперечник рас­ сеяния существенно меняется по сравнению с изотропным случаем. Проявляется особая зависимость о ' от угла рас­ сеяния. При рассеянии вдоль луча вперед (0 = 0°) вели­ чина поперечника увеличивается в L I T раз. Но при малых отклонениях от этого направления о ' уменьшается ‘очень резко. Так, при г)? да 0 и L IT = 3 поперечник для 0 = 20° уменьшается приблизительно в 108 раз по сравнению с изотропным случаем. При обратном рассеянии, т. е. при 0 = 180°, можно регистрировать интенсивное рассеянное излучение. Функция sin 2 (0/2) cos 2 (cp + 0/2) превраща­ ется в sin 2 \]i. Если а|) = 0, то, как видно из приведенной формулы, эффективный поперечник рассеяния о ' больше, чем От, в L I T раз. Поэтому регистрируется интенсивное обратное рассеяние. Если гр = 0, то это значит, что волновой вектор падающей волны находится в плоскости, перпендикуляр­ ной к силовой линии магнитного поля Земли. Если радио­ волны излучать с поверхности Земли и принимать рассе­ янные радиоволны также на поверхности Земли, то можно найти те поверхности на Земле, где условие i|) = 0 выпол­ няется. При рассеянии назад в с л у ч а е ^ = 0 интенсивность рассеяния резко возрастает. В условиях земного магнитного поля регистрировать рассеяние вперед очень сложно, практически невозможно, так как оно сосредоточено в очень малом угле. Зато рассея­ ние назад при условии т|з = 0 регистрируется очень эффек­ тивно. Поэтому рассеяние на авроральных (анизотропных) неоднородностях является рассеянием назад, тогда как рассеяние на изотропных неоднородностях есть рассеяние вперед. Практически использовался тот случай, когда рас­ сеянное излучение регистрировалось в той же точке, из ко