Мизун Ю. Г. Распространение радиоволн в высоких широтах / Мизун Ю. Г. – Москва : Радио и связь, 1986. – 144 с.

ничной мощности. Поперечник рассеяния в данном случав равен мощности, рассеянной этим объектом в единичном телесном угле. Количественно он связан с функцией кор­ реляции В е (р) среды со случайными неоднородностями и, естественно, зависит также от угла х между электрическим вектором падающей волны и волновым вектором рассе­ янной волны. Таким образом, проблема рассеяния радио­ волн на авроральных неоднородностях сводится к правиль­ ному выбору корреляционной функции. Собственно она описывает свойства среды, рассеивающей радиоволны. Если среда обладает изотропными свойствами, т. е. не­ однородности имеют одинаковые размеры во всех направле­ ниях, то корреляционная функция может быть задана в виде гауссовой функции корреляции В г (р) = (Де/е )2 ехр 1— (х2 + у 2 + z2)/2T2}. Здесь х, у, г — координаты точки в декартовой системе; р = У х 2 + у 2 + г2; Т — радиус корреляции; е — диэлект­ рическая проницаемость среды. Если в формулу поперечника рассеяния а ' = (nk* sin 2 %12 )Фе (q) подставить ФЕ (q) — Фурье-преобразование корреляцион­ ной функции, приведенной выше, то получим ст' = a'm sin 2 % ехр 8 л 2 (Т/Х)2 cos 2 (0/r)fc где От = r | (m 3 / 2 )A^V 2 T 3 ехр [— 8 я 2 (Т/1)2]. Здесь k = 2 л/А,; Я. — длина волны; q = k„ — k; k„ и k — волновые векторы падающей и рассеянной волны; г0 = 2,8 • 10~15 м — клас­ сический радиус электрона; 0 — угол между волновым вектором падающей и рассеянной волны. Из этих формул видно, что в случае изотропных свойств среды рассеяние радиоволн происходит преимуществен­ но вперед, т. е. чем меньше угол 0 , тем интенсивнее рассея­ ние. Авроральные неоднородности не являются изотропны­ ми, они вытянуты вдоль силовых линий геомагнитного по­ л я. Их поперечники рассеяния можно сравнить с таковыми для изотропных неоднородностей. Если направить ось z вдоль силовой линии геомагнит­ ного поля, то корреляционная функция для случая авро­ ральных неоднородностей может быть задана в виде В = (Де/е )2 ехр [— (х2 + г/ 2 )/ 2 Г —- z2/2L2}, 3 Зак. 1027 65