Мизун Ю. Г. Распространение радиоволн в высоких широтах / Мизун Ю. Г. – Москва : Радио и связь, 1986. – 144 с.

Исследования распространения коротких волн в сред­ них широтах показали, что для описания распределения амплитуды волны в точке приема можно использовать обоб­ щенный закон Рэлея (или Накагами — Райса), поскольку более 70% экспериментальных данных укладываются в это распределение. В этом законе используется один параметр — степень мутности ионосферы, изменяя который можно из­ менять форму закона в некоторых пределах. Большие воз­ можности для описания имеет m-распределение Накагами. Поскольку характер изменения амплитуды в высоких широтах сложнее, то этим объясняется и то, что там часто наблюдаются распределения амплитуд, которые не описыва­ ются указанными законами. Довольно часто распределение амплитуд радиосигналов в точке приема имеет форму кри­ вой с двумя пли более максимумами. Распределения с двумя максимумами (вершинами) называются бимодальными. Форма этих распределений и частота их появления зависят от дальности радиотрассы и того, как она проходит относи­ тельно овала полярных сияний, времени суток, сезона, сос­ тояния ионосферы. Ионосфера в высоких широтах является средой .неста­ ционарной, она подвержена частым, случайным по характе­ ру воздействиям, нестационарным по своей физической при­ роде. Поэтому радиосигналы в точке приема необходимо описывать нестационарными функциями. Функция плотно­ сти вероятности (которая является аналитическим выраже­ нием закона распределения вероятностей появления разных по величине амплитуд) для результирующей амплитуды R для п лучей согласно [14] имеет вид W ( R ) = 2 тт R 2m~ ' / r (т) (R2)m exp ( — mR^R* ), г д е /?2 — средний квадрат флуктуаций амплитуды сигнала; т = (R2)/(R2 — R 2)2 > 0,5 — отношение квадрата сред­ ней мощности и дисперсии его мгновенной мощности; Г (т) — гамма-функция. Это распределение называется m -распределением Н ака­ гами ( т — название параметра многолучевости). С увели­ чением т глубина замираний уменьшается, при т = 1 рас­ пределение Накагами вырождается в релеевский закон: W (R) = ( № ) exp (— R2/ 2о2), где о 2 — дисперсия мгновенной мощности сигнала.