Мизун Ю. Г. Полярные сияния / Мизун Ю. Г. – Москва : Наука, 1983. – 133 с. - (Человек и окружающая среда).

ныѳ координаты любой точки с известными географически­ ми координатами, и наоборот. Обратный переход от геомагнитных координат к геогра­ фическим можно произвести по формулам cos Ѳ= cos Ѳ' • cos Ѳ0— sin Ѳ' • sin Ѳ0cos tp', sin (ф — фо) = sin Ѳ' sin ф' cosec Ѳ. Если рассматривать только дипольную часть геомагнит­ ного поля в любой точке Р с геомагнитными координатами Ѳ' и ф', то потенциал F f, описываемый членами первого долготы, то восточная компонента дипольного поля В рав­ на нулю. Северная Я и вертикальная Z составляющие поля получаются равными где Zo и I h —максимальные значения Z и Н на геоцентри­ ческой сфере радиуса а, содержащей точку Р. Н 0 соответ­ ствует полю на геомагнитном экваторе, a Z 0 —на северном полюсе. На южном полюсе Z = —Z0. Наклонение I и магнитную широту %' можно опреде­ лить из следующих уравнений: Каждая силовая линия дипольного поля лежит в плоскости геомагнитного меридиана. Ее уравнение r = r e-sin2Ѳ', где ге —радиальное расстояние, на котором данная сило­ вая линия пересекает плоскость геомагнитного экватора, с величиной поля равной р / г / . Величину ге можно принять ва параметр, определяющий силовую линию. Напряженность поля в точке Р можно определить через параметр силовой линии Т7 COS Ѳ m порядка, равен V і — — р — І а к как Ѵ1 не зависит от t g / = - § - 2 c t g e \ tg Л,' == - і - 1 g l . 29