Мизун Ю. Г. Полярные сияния / Мизун Ю. Г. – Москва : Наука, 1983. – 133 с. - (Человек и окружающая среда).

на его пластинах. И в итоге электромагнитное поле будет отделяться от такого устройства и уходить в окружающее пространство со скоростью света. Так выглядели первые передатчики, в которых роль устройства, регулирующего величину и знак зарядов на пластинах конденсатора, вы­ полняла индукционная катушка. Уже эти передатчики позволили реализовать принципиальную возможность со­ здания электромагнитной волны, которая со световой скоростью распространялась в пространстве. Правда, об­ разованная волна всегда содержала и электрическое и магнитное поля, ибо в отдельности эти поля распростра­ няться не могут. Выше структура волны рассматривалась в одной ее плоскости —вертикальной. В реальном случае существова­ ния электромагнитной волны (а значит, и радиоволны) необходимо говорить о двух простых волнах, но располо­ женных во взаимно перпендикулярных плоскостях. Одна часть волны будет описывать изменение электрического поля (электрического вектора), а другая, перпендикуляр­ ная ей,—магнитного поля. Говоря о распространении радиоволн в реальных сре­ дах, следует иметь в виду, что радиоволны могут быть из­ лучены с разными свойствами, а их свойства и условия распространения зависят от среды, в которой они рас­ пространяются, и, конечно, от приемников, их принимаю­ щих. В первом приближении законы распространения ра­ диоволн можно рассматривать как законы геометрической оптики. Один из ее законов гласит, что угол падения луча равен углу отражения. Этим правилом радиосвязисты пользуются с переменным успехом до сих пор. Что касается законов преломления радиоволн, то они связывают угол, на который волна преломляется, с показателями преломле­ ния той среды, из которой она выходит, и той, в которую входит, преломляясь. Эти показатели преломления связа­ ны с магнитными и электрическими свойствами этих сред и определяются через диэлектрическую и магнитную про­ ницаемости среды. Итак, электромагнитные волны распространяются со скоростью света. Но это справедливо только в пустом про­ странстве (вакууме), где диэлектрическая постоянная равна единице. В реальной среде волна распространяется с фазовой скоростью ѵ, которая связана с магнитной про­ ницаемостью и диэлектрической проницаемостью е со­ отношением Ѵ = \ /У;х0е . Фазовая скорость —это скорость распространения участка волны с одинаковой фазой. По­ 96