Мизун Ю. Г. Динамика полярной ионосферы / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1986. – 140 с.

лентнуюскорость, можетбытьиспользовандляоценкидругихпараметровтур­ булентности. Мокноопределитьдиссипациюэнергиитурбулентности: £ Этовыражениеоснованонапредположении, чтоимеетсяизотропнаятурбулент­ ность, описываемаязакономКолмогорова- 5/3. ь - размертурбулентности. В качествепервогоприближениямокносчитать, что L равно длине рабочейвол­ ны (109 м). Еслибыразмертурбулентностибылбыменьше, тоонанемогла быбытьопределенаметодомчастичныхотражений. Размертурбулентноотине можетпревышатьнесколькихсотенметров, таккактакаятурбулентностьне моглабыбытьизотропнойвмезосфере. Нарис.138 показанывысотныепрофилидиссипациианергиитурбулентности £ , рассчитанныедлялетнихивесеннихусловий. Полученныезначения £ нахо­ дятсявхорошемколичественномсоответствиисданнымидругихизмерений. Там крестикамипоказа- 1 нызначения£ , по­ лученныевакспери- і ментахнаФт.Чер­ чилль /196/. Такие ■ жевеличины £ бы- ] I липолученыив і другихэксперимен­ тах. ! Наоснг ъ:-. <ѵл I параметраѵ 0 может бытьрассчитани і коэффициенттурбу- і лентнойдиффузии. Этоможно сделать поформуле: Рис.138. Зависимостьотвысотыоцененнойдиссипа­ циианергиитурбулентностидлявесныилета. к V L - Нарис.139 показа­ нывысотныепрофиликоэффициен­ татурбулентнойдиффузии, рас­ считанныенаоснованииизмере­ нийамплитудчастичноотраженных сигналовдлялетаивесны. Там жепоказанымодельныепрофили KL рассчитанныевработе /197/ для двухуровнейтурбопаузы (102 и 112 км). Видно, чтозначения коэффициентатурбулентнойдиф­ фузии, полученныепорегистра­ ции частичныхотражений, попо­ рядкувеличинытакиеже, чтои модельные. Методомчастичныхотражений можнополучатьинформациюио волновыхдвиженияхвнижнейионо­ сфере - среднейатмосфере /198/. Исследовалисьэлектронные профили, получае­ мыеприусредненииданныхза50 импульсов, тоестьвремяинтегрированиясос- Рис.139. Зависимостьотвысотыоце­ ненногокоэффициентатурбулентнойдиффу­ зиидлявесныилета. (26