Мизун Ю. Г. Динамика полярной ионосферы / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1986. – 140 с.

около75 кмвеонойнекоторыеиввысотныхпрофилейкорреляционноговремени имеютмаксимум. Однакодляегодостоверногоописания надо проанализировать большеечислоданных. ЮО Ид /21 60 5 10 9 0 /32, 225 Рис.136. Время дляразличныхдней. автокорреляциипрофилей во 60 О 10 Приведенныевышеэкспериментальныефакты говорятотом, чточастичныеотраженияочень тесносвязанысдинамическимипроцессамиват­ мосфереиионосфере. Наэтойосновеибыла Ю предложенатурбулентнаямодельчастичныхотра­ жений, окоторойужеговорилосьвыше. Бэто* моделиобъем, откоторогопроисходитотражение радиоволн, заполнениндивидуальнымирассеива­ телями, которымимогутбытькапли иливихриссильнымиградиентамиэлект­ роннойконцентрациинаихграницах Этиградиентыобусловливаютградиенты в показателе преломления, которые всвоюочередьивызываютчастичныеот­ ражения. Сами вихри могутвызыватьсятурбулентностьюипредставлятьверхнюю часть спектра турбулентности. Следовательно, флуктуацииамплитудычастичныхотраженийпроисходятв результате нерегулярных движенийотдельныхрассеивателейврассеивающемобъ­ еме, поскольку такие движениябудутвызывать дошіеровский сдвигчастоты. Но так как принятаяамплитудаявляетсясуммойотдельныхпринятыхлучей, име­ ющих определенныйчастотныйспектрсконечнойширинойспектравблизирабо­ чей частоты f0 , времякорреляцииобратнопропорциональноширинеспектра, потому чточастотаспектраиавтокорреляционнаяфункциясвязаныпреобразова­ нием Фурье. Новданномслучаечастотный спектриавтокорреляционнаяфунк­ ция рассчитывалисьизсверткипринятогосигналаR(t), анепрямоизсамого принятогосигналаE(t): E(t) - K(t)ooa[2rif0t + ср(t )] - Согласно теории Букера где А0- длина волныпередатчикаи ѵ 0 - параметр, которыйописываетнере­ гулярные движениярассеивателей, тоестьѴ0 являетсястандартнымотклоне­ нием случайных флуктуацийскоростирассеивателейѵ8 ѵо- ѵ < ѵ 124