Мингалев, В. С. Гиродинамические уравнения ионосферной плазмы / В. С. Мингалев ; АН СССР, Кол. науч. Центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ 91-4-84. – Апатиты : [б. и.], 1991. - 39 с.

6 . ОСОБЕННОСТИ ПРИМЕНЕНИЯ ПЩРОДИНАШНЕСКИХ УРАВНЕНИЙ и эносдаш ой плазмы В ионосфере выше примерно 00 км электроны, а вше примерно 140 км и иона становятся сильно замагаиченными, т .е . для них выполняется ус­ ловия I е»!6 I ^ \ЗХ) поэтому содержащие магаитное поле члены в левых частях соотношений (Г7) и (18) становятся преобладающими и обусловливает сильную анизот­ ропии тензоров вязких напряжений и векторов тепловых потоков заряжен­ ных частиц, определяемых соотношениями (17) и (18). Заметим, что в получавшиеся из соотношений (17) и (18) выражения продольных относи­ тельно магнитного поля компонент тензора вязких напряжений и вектора теплового потока заряженных частиц магнитное поле не входит, т .е . эти компоненты имеют одинаковый ввд как при наличии магнитного поля, так и в его отсутствии. В частности, классические выражения (19) и ( 20 ) справедливы для продольных относительно магнитного поля компонент тензора вязких напряжений и вектора теплового потока заряженных частиц даже в условиях сильной замагниченности (31), если пренебречь, однако, упругими столкновениями с частицами других сортов, химическими реак­ циями и вращением системы координат. Ниже уровня 140 км ионы, а ниже 80 км и электроны замагничены слабо, т .е . для них выполняются условия, противоположные (31), что позволяет пренебречь содержащими машитное поле членами в левых частях соотношений (17) и (18) для заряженных частиц. Поэтому на указанных высотах тензоры вязких напряжений и векторы тепловых потоков заряжен­ ных частиц определяются выражениями, аналогичными выражениям для ней­ тральных частиц. Е нпжней части ионосферы на высотах Б -области, где Бремя жизни заряженных частиц намного меньше характерного времени процессов их переноса^ в гидродинамических уравнениях для ионных компонент t можне считать V; = 0, что приводит к приближению Фотохимического равновесия и значительно упрощает гидродинамические уравнения для ионов. Цри описании поведения нейтральных компонент в нижней части ионо­ сферы гвдродикамкческие уравнения (28)-(Б0) для них должны быть моди­ фицированы. Ниже турбопаузы, высота которой в течение годг. может пе­ ремещаться от &0 до 115 км, следует принимать вс внимание турбулент­ ный характер движения нейтрального газа. Поэтому нужно к системе гид­ родинамических уравнений для нейтральных компонент применить процеду­ ру усредвеЕИя, т .е . подействовать оператором сглаживание на все гид­ родинамические величины. Это должно привести к появлению в уравнениях 24