Мингалев, В. С. Гиродинамические уравнения ионосферной плазмы / В. С. Мингалев ; АН СССР, Кол. науч. Центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ 91-4-84. – Апатиты : [б. и.], 1991. - 39 с.

уравнений, из которых мокно в явном виде выразить компоненты р и ) через основные гидродинамические переменные, их градиенты, а также внешне силы, действующие на частицы плазмы. Явные выражения компонент p i ж , определяемые из (17) и (18), будут учитывать не только наличие сильного магнитного поля, упругих столкно­ вений и химических реакций между частицами плазмы, но ж вращение сис­ темы координат с постоянной угловой скоростью S 2 . Соотношения для определения компонент тензоров вязких напряжений и векторов тепловых потоков (17) и (18) справедливы в гидродинамичес­ ком приближении не только для ионосферной плазмы, но для любой смеси частично ионизованных химически реагирующих газов находящихся во внеш­ них гравитационном, электрическом и сильном магнитном полях. Если в этих соотношениях пренебречь одновременно упругими столкновениями час­ тиц d с частицами других сортов и химическими реакциями, т .е . опус­ тить члены, содержащие А*, А ^ , Н*. , , Р * и С», С*Л , J * , J*s, £*, а также наличием внешнего магнитного поля и вращением системы коорди­ нат, то только тогда из (Г7) и (18) получается классические выражения для компонент тензора вязких напряжений и вектора теплового потока: ;k / З У * 3vi f * ' - * ( 7 3 * 1 ? - I s * ) • lB ) = _ Я (20) г* Эх* 7 где коэффициенты вязкости учЛ и теплопроводности определяются выражениями 5 tT »/ 1 У '1 25 T w i у 1 ■Р* ~ 6 а УTow./ f * i т+а. V T ^ / > (21) при записи которых использована связь давления с температурой в виде /V * г ( 22 ) где ft* - концентрация частиц сорта , связанная с их плотностью соотношением . 5. СБЩИП зж ГЩРОДИНАЫИЧЕСКШ; УРАЗНЕНИй ШЮСЖЯОЙ ПЛАЗМЫ Как было показано выше, при выполнении условий гидродинамичности плазмы два последних уравнения 13-моментной системы уравнений переноса ( 2 )- ( 6 ) упрощаются и сводятся к линейным соотношениям, из которых ком­ поненты тензора вязких напряжений и вектора теплового потока могут быть выражены в явном виде через основные гидродинамические переменные и внешние силы, действующие на частицы плазмы. Поведение же основных 21