Мингалев, В. С. Гиродинамические уравнения ионосферной плазмы / В. С. Мингалев ; АН СССР, Кол. науч. Центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ 91-4-84. – Апатиты : [б. и.], 1991. - 39 с.

<*■ Lf{ Таким образом, з условиях гидродинамичности и "медленных" течений плазмы из уравнения ( 6 ) , описывающего поведение векторов тепловых по­ токов, получаются соотношения ( 12 ) - (16), которые значительно проще уравнения ^ 6 ) . Обратимся вновь к соотношениям (7) - ( I I ) для тензоров вязких напряжений. Они представляют собой систему линейных алгебраических уравнений относительно неизвестных р £ , pnf *,pif , Ре** = 1 » . . . , ^ , f = I , . . . ,Л г ) . Разрешив эту^с^стем^, можем получить в явном виде вы­ ражения компонент тензоровaC^V ^ ~ ^ = = 1 , . . . , Л 2 ) через основные гидродинамические переменные. Соотношения (12)—(16), как нетрудно заметить, также представляют собой систему линейных алгебраических урашений относительно неизвест­ ных hf • ^ = I , •. .,^j, f = I , ••., ^2 ^* разрешив которую можем получить в явном ввде выражения компонент векторов теп­ ловых потоков через основные гидродинамические переменные. Полученные таким образом выражения компонент тензоров вязких нап­ ряжений и векторов тепловых потоков учитывают, помимо упругих столкно­ вений, химические реакции фотоионизации, радиативной рекомбинации, а также цепочку приводящих к диссоциативной рекомбинации химических реакций: реакции перезарядки между двухатомными и одноатомными ионами, ионномолекулярные реакции, реакции диссоциативной рекомбинации двух­ атомных ионов. Кроме того, определяемые из соотношений (7)-(16) ком­ поненты тензоров вязких напряжений и векторов-тепловых потоков ней­ тральных и заряженных частиц справедливы во вращающейся и жестко свя­ занное с Землей системе координат, что ооусловливает наличие в соот­ ношениях (7 M I6 ) добавочных членов. Отметим, что если пренебречь химическими реакциями, образующими цепочку, приводящую к диссоциативной рекомбинации заряженных частиц,