Мингалев, В. С. Гиродинамические уравнения ионосферной плазмы / В. С. Мингалев ; АН СССР, Кол. науч. Центр, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ 91-4-84. – Апатиты : [б. и.], 1991. - 39 с.

плотность частиц сорта «*■ , V* —макроскопическая скорость, Тл - температура, р* - давление,/# - взятый с обратным знаком тен­ зор вязких напряжений, ^ - вектор теплового потока частиц сорта , ае - постоянная Больцмана, $”tJ - единичный тензор второго ранга, £**'* - абсолютно антисимметричный, единичный тензор третьего ранга, Х 5 >( Ф ) и I ^ ( Ф lJ K'" ) - суммы всех дополнительных членов, обусловленных упругими столкновениями и химическими реакциями, в кото­ рых участвуют частицы сортам [ 8 , 10]. Б уравнениях (2)- ( 6 ) и всех последующих формулах подразумевается суммирование от I до 3 по повто­ ряющимся тензорным индексам t , j , к , . •• . Уразнения переноса ( 2 ) - ( 6 ) образуют, замкнутую систему для определения макроскопических переменных 9 * , V i , T ^ в тринадцатимоментном приближении, учитывающую наличие химических реакций, сильного магнитного поля и справедливую во вращающейся системе координат. Легко видеть, что в частном случае невращающейся системы координат52 = 0 она превращается в систему, выведенную в [в ], а в пределе еще и слабого магнитного поля она превратится в систему, выведенную в [б ]. Ддя того, чтобы воспользоваться уравнениями переноса ( 2 ) - ( 6 ), нужно детализировать вклады, даваемые интегралами упругих столкновений я химических реакций, стояние в правых частях уравнений переноса, для этого их необходимо выразить через макроскопические переменные. Вывод выражений стоящих в правых частях уравнений ( 2 ) - ( 6 ) дополнительных членов, являющихся моментами относительно интегралов упругих столкно­ вений и химических реакций, является сложной и весьма трудоемкой 8