Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Корреляционная функция, измеренная с помощью одпока- нальпого коррелометра, реализующего алгоритм (2. 59) либо (2. 60), симметрична относительно т 0 и, следовательно, соот ­ ветствует симметричному спектру относительно частоты «> 0 . Вместе с тем асимметрия спектра является источником важной информа ­ ции о дрейфах ионосферной плазмы. Методика исследования дрей ­ фов с помощью корреляционных измерений к настоящему времени разработана достаточно полно и практически используется, на ­ пример, в Чатанике (Аляска) [9]. Получение информации о дрейфовых явлениях в ионосфер ­ ной плазме при исследовании ее методом HP основано на том факте, что перемещения заряженных частиц приводят к измене ­ ниям формы энергетического спектра HP -сигналов. Можно ут ­ верждать, что эти изменения сводятся к появлению асимметрии энергетического спектра относительно частоты зондирующего сигнала. Из теории сигналов [101 известно, что для узкополосных дей ­ ствительных сигналов, имеющих зеркальную часть энергетиче ­ ского спектра в области отрицательных частот, КФ определяется следующим образом : R ( ’ ) = П) c °s <0 0 т 4- (т) sin ш о тг, (2. 62) где 03 Я е (т)=^ j (v) cos vrdv; (2.63) — 33 со K s( T )==2ic $ ^(v)sinwK. (2.64) — со Легко показать, что R e (-с) описывает четную относительно частоты v 0 (т. е. w = ш 0 ) часть энергетического спектра, а /?, (т) — нечетную часть. Однако соотношения (2. 62) — (2. 64) не определяют алгоритма корреляционной обработки извлече ­ ния информации об асимметричных явлениях в энергетическом спектре ЫР-спгнала. Для определения этого алгоритма исполь ­ зуем представление HP -сигнала в виде (2. 30). При амплитудной модуляции энергетический спектр сигнала х (t) симметричен относительно ш 0 . Появление асимметрии в нем возможно только при наличии угловой модуляции, которая вы ­ зывается в данном случае дрейфами и токами заряженных частиц в исследуемом объеме среды. Представляя сигнал (2. 30) в виде суммы двух ортогональных составляющих, нетрудно получить следующее выражение для его автокорреляционной функции: R (г) = — [7? п (г) + Т? 2 , (т)] cos а> о т 4- у |/?1 2 (т) — /? 21 (т)] sin o. u T, (2. 65) 90