Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

сорта а получим, проинтегрировав 7V a (x, t) по всему фазовому про ­ странству: .V a (х, I) dx /V Oa . Как видно из формулы (1.2), фазовая плотность является обобщен ­ ной функцией бЛ' а I переменной и содержит ту же информацию, что и уравнения движения частиц. Для определения Л\(х, t) без обращения к системе (I. I) найдем уравнение, которому будет удов ­ летворять фазовая плотность в шестимерпом пространстве. Диффе ­ ренцируя (1.2) по времени и учитывая, что функция зависит от бЛ' |)а -|- 1 переменной, получим -^-А а (х, 0= 2 [^<Нр — Р«< (О)-^-.Чг — г а< (<)) X X М (г - г а1 . («)) о (р - Ра< (/))!. (1. 3) Если воспользоваться уравнениями движения (1.1) и принять во внимание свойство 8-функции: / (а:) В (а: — я) — / (а) о (.т — а), то получим из (1.3) следующее уравнение: дг < х « *)=- дг - Y « (х - - F ? < х - о д]г < х - о- Следовательно, эволюция фазовой плотности определяется урав ­ нением [-£- + ■£-5- + гя*. Ч ■£■]». С. О-о. Силу F “ (x, t) удобно представить в виде двух слагаемых: F a0 — внешней силы действующей на частицы и F' M — микроскопической силы, обусловленной частицами, составляющими плазму. В дальнейшем будем использовать абсолютную систему еди ­ ниц СГС (система Гаусса), в которой связь между напряженностью электромагнитного поля и силой имеет следующий вид: Р в о = {Е, + ^ГрХВ в ]} е.; F2' = {E ’ - + ^ r [ P XH ’ -|}c a , (1.4) где Е о и В о — соответственно напряженности внешнего электриче ­ ского и магнитного полей; Е м и Н ” — напряженности полей, обуслов ­ ленных частицами плазмы. После разделения сил, действующих на частицы, на внешние и внутренние, эволюция фазовой плотности в шестимерном про ­ странстве будет удовлетворять следующему уравнению: л а л' а (х, 0 + ЛД (х, /)=0, (1.5) 7