Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Оценка профилей электронной концентрации .V,, (//) по Р (h) осложняется тем, что У (см. (I. 181)) является функцией отноше ­ ния 7 ’ , /' — температур электронов и ионов, которые в свою очередь изменяются с высотой. Ото приводит к необходимости выполнения одновременных либо чередующихся измерений зависи ­ мостей Р (А) и р z (//) 7',, (h) '7'. (h). Последняя зависимость может быть получена из спектральных измерений, и величина 2 (\.) на выбранной высоте /у определена из вида (1. 181). Из (2. 26) и (1. 181) следует, что (h k ) = Ар. , c q (h k ) h% I I + (h k ) (2. 48) где Альте — величина, зависящая от параметров радиолокатора. Значение А'плс оценивается либо с помощью измерений соответству ­ ющих параметров РЛС, либо путем калибровки РЛС по ионо ­ зонду. В последнем случае измеренный профиль Ay. (/i A .) норми ­ руется относительно значения 7V cmax в максимуме концентраций. Величина А е 1|1ах определяется с помощью ус тановки ионосферного зондирования, работающей, как правило, одновременно с радио ­ локатором HP. Описанный метод получения профилей N е (h) требует выполне ­ ния двух видов измерений — мощности и спектра (КФ) сигналов HP. Одновременное выполнение этих измерений весьма затрудни ­ тельно, особенно для области высот ниже максимума F2 из-за противоречивости требований к параметрам радиолокатора. Кроме того, одновременное измерение значений р т (h k ) для большого числа дискретных высот h k наталкивается на трудности, связан ­ ные с объемом и быстродействием измерительной аппаратуры. Метод измерения Ад, (Л), основанный на использовании фараде ­ евского вращения плоскости поляризации радиоволны, позволяет избе,кать эти трудности и определить распределение по высоте абсолютных значений плотности электронов без специальных дополнительных измерений. Известно, что плоская волна, рас ­ пространяющаяся в ионосфере с частотой /, значение которой велико по сравнению с плазменной частотой /_ т , расщепляется на две поляризованные ио кругу компоненты, имеющие противо ­ положные направления вращения и различные фазовые скорости. Плоскость поляризации излученной плоской волны будет при этом вращаться относительно начального положения. Число оборотов, на которое повернется плоскость поляризации на пути до рассеивающего объема и обратно, равно Г ^=(2^1? S N^cos^r, (2. 49) О где ;V r , <р — электронная концентрация, магнитное поле и угол между магнитным нолем и лучом при различных значениях 84