Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Цель кинетической теории плазмы, являющейся частью ста ­ тистической механики, — объяснение макроскопических характе ­ ристик вещества посредством изучения поведения большого числа частиц. Считается, что плазма представляет собой ансамбль дви ­ жущихся и взаимодействующих друг с другом частиц и движение частиц подчиняется второму закону Ньютона: 1><<х . ., > 1**<х а (I. I) где г т — радиус-вектор i -й частицы сорта a (i — 1, 2. . . j V 0 J; p ta — импульс; F., y — микроскопическая сила, действующая па г-частицу, включающая как внешние силы, так и силы, характе ­ ризующие действие других частиц, составляющих систему, па t -частицу. Величины г ;а и р, ч являются функциями времени t, а точка сверху обозначает дифференцирование по времени. В ионизированной среде микроскопическое состояние опре ­ деляется не только значениями координат и импульсов всех заря ­ женных частиц, но также значениями микроскопических напря ­ женностей электрического и магнитного полей в каждой точке пространства. Таким образом, чтобы полностью определить пове ­ дение системы, необходимо решить 6 У] Л ?(|х дифференциальных уран- а пений (1.1) с независимыми переменными совместно с систе ­ мой уравнений Лоренца для микрополей при заданных начальных значениях r ia п р. а . Однако даже па высокоскоростных вычислитель ­ ных машинах решение вышеуказанной задачи для реального числа частиц в среде практически невозможно. Впрочем, существуют и другие причины, по которым приходится отвергать такой путь. Во-первых, как уже говорилось, для решения задачи необходимо задать значения координат и импульсов всех составляющих си ­ стему частиц в начальный момент времени. Для этого необходимо будет измерить положение и скорости всех частиц без изменения их состояния, что практически нельзя сделать. Во-вторых, полу ­ чаемая при решении детальная информация о траектории движе ­ ния каждой частицы среды практически и не нужна, так как требуются обычно макровеличины, например среднее поле в среде. Более удобным для описания процессов в плазме является путь [2], основанный на использовании в качестве исходного уравнения для фазовой плотности в шестимерном пространстве координат и импульсов — N л (г, р, /), т. е. для функции О (х - х а , (0), х = (г, р). (1.2) Из определения следует, что величина ЛД(х, t) равна числу частиц компоненты а, координаты и импульсы которых в момент времени / заключены в объеме с/х в окрестности точки х. Полное число частиц 6