Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Сигналы 2-й группы представляют собой радиоимпульсы с прямоугольной сгибающей длительностью N т 0 , фаза высоко ­ частотного заполнения которых дискретно изменяется через интервалы т п . Суммарный радиоимпульс можно рассматривать как последовательность племен гарных радиоимпульсов длитель ­ ностью т 0 с постоянной несущей частотой, ио с изменяющимися в соответствии с кодовой последовательностью значениями ее фазы. Фаза сигнала, образующегося в результате рассеяния энер ­ гии этого импульса на флуктуациях электронной плотности ионосферной плазмы, изменяется случайным образом из-за хаотичности скоростей электронов. При этом значения тепловых скоростей таковы, что фаза может изменяться на величины, значи ­ тельно превышающие 2~. Поэтому принимаемый сигнал не может быть разделен на элементарные радиоимпульсы с постоянными фазами, значения которых соответствуют кодовой последователь ­ ности. Из пространственно-временной схемы рис. 2.4 а, составлен ­ ной для сигналов данной группы, следует, что в формировании значения КФ (2. 20) принимаемого сигнала для временной задержки (/ — Z) участвует совокупность элементарных импуль ­ сов, число которых равно — | j — I |, где j и I обозначают номера элементарных стробов приемника. Следовательно, КФ среды будет изменяться с весовым множителем, имеющим сложную зависимость от высоты и отличным от нуля в пределах высотного интервала А// Л'Д/г. Таким образом, сигналы 2-й группы не имеет смысла применять для измерений спектрально-корреляцион ­ ных характеристик среды, так как при этом не удается повысить разрешение по сравнению со случаем излучения некодированных сигналов и, кроме того, учесть каким-либо простым способом искажения этих характеристик. При измерении энергетических параметров сигналов HP общая длительность зондирующего сигнала 7Vt 0 должна быть выбрана настолько малой, чтобы в пределах интервала I) < t /V значение КФ 7?, ( , среды можно было считать постоянным. При этом в уравнении (2. 19) величину можно вынести за знак суммирования, т. е. Н (j — I) будет представлена в виде произведе ­ ния корреляционных функций флуктуации электронов и сигнала. Таким образом, повышение разрешения можно достигнуть, во- первых. путем статистической обработки принимаемых сигналов, а, во-вторых, путем выбора кодов с «кнопочной» характеристикой КФ и равномерным (возможно более низким) уровнем ее боко ­ вых лепестков. Данным свойством обладают, например, коды Ба ркера. Соотношение сигнал/шум для сигналов 2-й группы опреде ­ ляется как "Ф 92 “ и (а — I) /\ | ■ (2 ' 22) 75