Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

При применении сигналов любой из групп в качес тве зондиру ­ ющих. гак же, как в рассмотренном выше случае излучения деко ­ дированного радиоимпульса, приемник должен содержать устрой ­ ство, позволяющее выделять сигналы с определенных участков радиолокационной развертки. Помимо временной селекц ........ ню должно осуществлять декодирование сигналов. 11а рис. 2.3 приведена пространственно-временная схема форми ­ рования сигналов IIP для случая амплитудной модуляции (сиг ­ налы I группы). Момент излучения и открытое состояние ключа приемника обозначены индексами / над осью абсцисс, пауза — 0. Под осью даны эпюры излученного колебания и напряжения, отпирающие приемник. Штриховкой на схеме отмечены элементар ­ ные рассеивающие области, сигналы от которых будут приняты. Области, отмеченные двойной штриховкой, находятся на одной высоте; этим областям соответствует рассеяние сигнала одним и тем же физическим объемом. Области с ординарной штрихов ­ кой находятся на различных высотах и соответствуют разным рассеивающим объемам. Поскольку сигналы, рассеянные различными объемами, не связаны между собой, то их можно рассматривать как шум. Па рис. 2.4, а, б даны пространственно-временные схемы со ­ ответственно для сигналов 2-й и 3-й групп (кодированных по фазе и частоте), построенные аналогично рис. 2.3. Здесь символы tfj, . . . ; оц, (о.,, ... в интервалах времени приема сигнала обозначают, что в соответствующие отрезки времени из всей совокупности сигналов декодирующее устройство отбирает сиг ­ налы с указанными параметрами. Составляющую принимаемого сигнала дм по аналогии с описан ­ ным выше случаем (см. (2.1)) представим в виде суммы сигналов, рассеянных каждой элементарной областью в пределах рассеива ­ ющего объема Г,.. Будем считать, что в пределах этой области характеристик среды однородны. Последнего условия можно достигнуть путем соответствующего укорочения интервала Тогда л ( 3 = ‘ ( С 1 ' ’ Т ) COS ( [o>Q -4- GJ; -f- Шу ;■ ( С' J ■ ° ’ О ’ j 3 1 "Т ♦=1 (2 + ?/* (*>*» W 0 ’ а ) + Оу*} ПрИ / 3 + (/ — О Т о < t t 3 + 7 т 0 ’ ‘ О ’ 1Н) zy(T) = O при других t. 7 = 1,2 ........... V Индексами /г обозначена принадлежность данной переменной либо функции к элементарной области среды ii. которой соответст ­ вует на рисунках ромб па пересечении лучей, исходящих из /'-го и / го интервалов времени, расположенных соответственно в пери ­ оды приема и излучения; <»>,-,•( ) — регулярная составляющая допплеровского сдвига, вносимого элементарным рассеивающим объемом ji\ 'р ; ( ) — случайная составляющая сдвига фазы, вносимого объемом /г, 0 /( . — с/ф-О ’ . — полная начальная фаза;