Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

При обратном рассеянии вдоль силовой .'111111111 геомагнитного пиля формулы (1.208) н (1.200) переходят в известные выраже ­ ния [33]: 1';.| 1'>>: (1.210) (1.2И) Условие усиления (1.205) при 0 = 0° примет вид " -л ------- • (1.212) ' 1' Таким образом, при условии (1. 212) наличие надтепловых элек ­ тронов в ионосфере ведет к усилению интенсивности плазменной линии в TjT n раз. Спектр усиленной плазменной линии является гауссовским, ширина его пропорциональна относите.!иной кон ­ центрации надтепловых частиц. Появление анизотропии темпера ­ туры электронов ведет к уширению плазменной линии, полная интенсивность при этом уменьшается. При наличии тока в плазме плазменная линия смещается по частоте на величину, пропорцио ­ нальную направленной скорости электронов. Из анализа (1.203) следует, что при продольном обратном рас ­ сеянии наибольший вклад от слагаемого, соответствующего над ­ тепловым частицам, будет при (1.213) ‘ " ‘ 00 или v - ' ’ то а- 214 ) где г = 1/ — — скорость надтепловых частиц. * е Условие (1.214) имеет простой физический смысл . Плазменная линия обусловлена рассеянием на продольных электростатических плазменных волнах с частотой порядка плазменной частоты элек ­ тронов £2 е и разностным волновым вектором ц. Следовательно, (1.211) отражает факт усиления плазменных волн надтепловыми частицами при движении их с фазовой скоростью плазменных воли. Этот процесс и вызывает усиление плазменной линии. При выполнении (1.212) и (1.213) выражение (1.210) примет вид SS1 (1.215) т. е. интенсивность рассеянного сигнала плазменной линии может быть усилена надтепловыми частицами до величины ионной ком ­ поненты равновесной плазмы. 57