Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Как видно из приведенных выше формул, спектральная функ ­ ция Ф (г/ а ) будет иметь максимум при равенстве пулю второго сла ­ гаемого в знаменателе (1.99). Для простоты рассмотрим два сорта электронов: фоновые (а = 0) и надтепловые (а = I ). Йели воспользоваться степенными и асимпто ­ тическими разложениями (1.189), (1.190), (1.193) и (1.195), то можно показать, что при небольшом количестве надтепловых элек ­ тронов (?\<С1) выражение (1.199) в окрестности максимума функ ­ ции спектральной плотности примет вид Ф (U ДД'> 2 ""Пф ' 6 « а 2(«A Re ^) 2 + 4 ^ z, o( 1 "i) 2 (1. 203) в котором 1 Z> ' qD 0 cos О (1. 204) Если параметры плазмы удовлетворяют неравенству lie Л j п 0 Re А о , (1. 205) т. е. слагаемое, соответствующее надтепловым электронам, является преобладающим, то полное сечение рассеяния на плазменных коле ­ баниях будет резко усилено. Действительно, при выполнении (1.205) максимальное значение функции Ф от (г/ а )и ширина спектра плазмен ­ ной составляющей па уровне половинной интенсивности Дш опреде ­ ляются выражениями (1. 206) А (о — (1.207) где — плазменная частота электронов с концентрацией N. Полное сечение рассеяния усилен ной плазменной линии V v про ­ порциональное площади, ограниченной спектральной кривой и осью абсцисс, в соответствии с (1.156), (1.206), (1.207) и (1.200) равно X' (I. 208) n 1 t{- ( Не A j)- ’ n 1 t 1 Re — Здесь ^ />(| — полное сечение рассеяния плазменной линии в отсут ­ ствие надтепловых электронов и анизотропии температуры частиц плазмы , определяемое соотношением /ФУ (1.209) 56