Метод некогерентного рассеяния радиоволн / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, Ленинградское отделение, 1979. – 186 с.

Эффект увеличения температуры более чем в 10 раз при отно ­ сительной концентрации 20', ’ о отражает кривая 4. Штриховой линией на рис.. 1.10 показан аффект изменения спектра .7 при нор ­ мированной скорости направленного дрейфа надтепловых электро ­ нов // 1П 0.2. Из рассмотрения представленных на рисунке кри ­ вых следует вывод, что надтепловые электроны окажут заметное влияние на спектр в том случае, когда относительная концентра ­ ция составит нес кол ько и рецептов. 1 1 ри наличии наира пленной ско ­ рости у надтепловых электронов спектр становится несимметрич ­ ным. Однако величина направленной скорости должна быть до ­ статочно большой, чтобы асимметрия спектра была заметной п ри наблюдениях. Плазменная компонента спектра и ее усиление надтепловыми ча ­ стицами. Как уже отмечалось, в случае больших длин воли (r/Dgt^l) небольшая часть рассеянной энергии сосредоточена в плазменной компоненте спектра. Па практике в большинстве случаев [33 — 36] наблюдали усиленные плазменные линии, например, за счет над ­ тепловых электронов. Поэтому представляет интерес рассмотреть .характер влияния надтепловых электронов на плазменную состав ­ ляющую спектра рассеянного излучения. При значениях допплеровского смещения частоты порядка плазменной частоты электронов I. ’ ,. = \ 7 i-.V o c 2 , ’ т е аргумент Zgj>l и выражение для спектральной функции Ф (р„) (1.158) примет вид I а (1. 198) который подчеркивает, что в области высоких частот основную роль в коллективных движениях плазмы играют электроны. Используя определения (1.182) и (1.187), перепишем (1.198) следующим образом: (I . 199) где НеЛ а =А з 0а | cos 6 | • С а + Р;; ( 1 . 200) (1 . 201) СО 1ш.Т а I I- ■ У A- (3„J /„ *па п= — со _________ со У 2рлГ е_|Л “ ( ~ ' ) tg 0 — " Z " (:to) w= — со (I. 202) 55